导读:本文包含了飞秒激光脉冲传输论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:激光光学,光纤并束测量,光纤取样传输,紫外纳秒激光脉冲
飞秒激光脉冲传输论文文献综述
唐清,杨琳,郭亚晶,欧阳小平,唐顺兴[1]（2013）在《高功率紫外纳秒激光脉冲的光纤取样传输特性研究》一文中研究指出在神光Ⅱ系列装置中,为降低成本和减少示波器、快响应光电管等设备的使用,采用紫外光纤对高功率紫外纳秒激光脉冲进行取样并束测量。对高功率紫外纳秒激光脉冲在光纤中的传输特性和保真传输条件进行了理论分析和模拟研究,并据此选取了不同芯径的阶跃型紫外多模光纤进行实验研究。结果表明,对于芯径为25μm的光纤,传输纳秒量级的紫外激光脉冲时畸变小,能进行较长距离传输,可以作为紫外激光脉冲的取样传输介质。利用芯径为25μm的光纤演示了光纤取样传输并束测量实验方案,验证了光纤并束测量的可行性。研究结果为神光Ⅱ高功率紫外激光脉冲时间波形的光纤并束测量提供了理论和实验依据。(本文来源于《中国激光》期刊2013年09期）
马文文[2]（2010）在《锥形微结构光纤中飞秒激光脉冲传输特性研究》一文中研究指出微结构光纤是一种包层具有周期性或准周期性结构的特种光纤,由于灵活的结构设计,它具有传统光纤无法比拟的色散、非线性特性。锥形微结构光纤是在微结构光纤的基础上二次处理拉制而成的,其沿轴向渐变的结构会产生一些新的特性。这些特性使其成为研究飞秒激光脉冲与微纳结构光纤相互作用的一种很有效的介质。本论文数值研究了飞秒激光脉冲在锥形微结构光纤中的传输特性,主要内容如下:首先,介绍了课题的研究背景和意义,简单介绍了锥形微结构光纤的拉制方法和数值研究方法。其次,推导了脉冲在光纤中传输的方程—非线性薛定谔方程,分析了分步傅里叶方法求解非线性薛定谔方程的基本思路,并给出了自适应分步傅里叶方法模拟脉冲在锥形微结构光纤中传输的具体步骤。再次,研究了脉冲在锥形微结构光纤中的传输。设计了一种线性锥形微结构光纤和一种凸形锥形微结构光纤,研究了色散和非线性特性,结果表明脉冲在这两种光纤里都实现了高效的压缩,但是在凸形的微结构光纤中的压缩效率高于线性的,并且飞秒激光脉冲在凸形微结构光纤传输过程中实现了多模到单模的转化。同时研究了脉冲峰值功率对凸形微结构光纤脉冲压缩的影响。最后,研究了飞秒脉冲在As_2S_3锥形微结构光纤中超连续谱的产生,实现了在中红外波段的超连续谱,谱宽达到了5500 nm。超连续谱对于光频技术、激光脉冲波形测量、光纤参数测量、光通信方面都有非常重要的应用价值。(本文来源于《燕山大学》期刊2010-12-01）
夏彦文,唐军,孙志红,刘华,彭志涛[3]（2010）在《红外纳秒激光脉冲在光纤中传输特性研究》一文中研究指出为了提高激光时间波形测量系统的抗干扰能力,建立了激光脉冲在光纤中的传输物理模型,分析了纳秒脉冲在光纤中的线性传输特性,对影响脉冲传输特性的因素进行了系统评价。采用空气与光纤传输进行比对的方法,实验测试了激光脉冲经过不同长度的单模和多模光纤传输后的脉冲波形,得到脉冲展宽在允许的测量误差范围内所需的阈值条件。结果表明,该研究对神光-Ⅲ主机激光脉冲时间波形测量的设计具有重要的意义。(本文来源于《激光技术》期刊2010年02期）
刘桂媛,滕树云,程传福,宋洪胜,刘曼[4]（2009）在《锥形镀膜光纤探针中飞秒激光脉冲的传输》一文中研究指出采用叁维时域有限差分法对飞秒激光脉冲照明下锥形镀膜光纤探针内的光场进行了计算,研究了飞秒脉冲在探针中传输时的时域、频谱和相位特性,并分析了不同锥角和不同长度的探针对这些特性的影响.研究结果发现飞秒脉冲在探针中传输时出现了脉冲展宽、幅值振荡以及频谱分裂等现象,并且利用频谱和相位的变化特性初步解释了脉冲的展宽和脉冲振幅随时间周期性变化等现象.(本文来源于《物理学报》期刊2009年11期）
杨建军,杨阳,王锐,韩伟[5]（2008）在《啁啾飞秒激光脉冲在ZK7玻璃中成丝传输的物理特性》一文中研究指出采用具有不同初始负啁啾量的飞秒激光脉冲,研究了其在ZK7玻璃中非线性成丝传输的物理特性.实验表明激光成丝的阈值功率随着脉冲初始啁啾量的增大而升高,但啁啾导致的光学细丝长度将逐渐变长.通过光丝超连续谱的测量与分析,发现了啁啾激光成丝过程中等离子体的非线性作用随着初始啁啾量的增大而减弱,并在较长空间距离内形成了非电离特性占主导的光学成丝的新现象.另外,实验观察到了啁啾脉冲激光成丝过程中的多光丝干涉图像,理论分析和讨论了非电离光学成丝的物理机制.这些研究结果表明初始啁啾量对于超短激光脉冲成丝过程将起到至关重要的作用.(本文来源于《中国科学(E辑:技术科学)》期刊2008年09期）
来耀兵[6]（2008）在《光子晶体光纤中飞秒激光脉冲传输研究》一文中研究指出为更精细地描绘飞秒光脉冲在光子晶体光纤中的传输和演化,用分步傅里叶方法求解广义非线性薛定谔方程(GNSE)的基础上,研究了光纤参量随脉冲峰值频移的变化.模拟了飞秒光脉冲在光子晶体光纤中传输和演化的过程.研究发现:光纤色散和强非线性对飞秒脉冲在光子晶体光纤中传输、演化以及超连续谱的展宽有很大影响.(本文来源于《光子学报》期刊2008年08期）
李曙光,程同蕾,张焕平,侯蓝田[7]（2008）在《微结构光纤正常色散区飞秒激光脉冲传输光谱展宽的功率饱和效应》一文中研究指出利用自制的微结构光纤进行了飞秒激光脉冲传输实验,输入激光脉冲的中心波长为800 nm,位于微结构光纤的正常色散区。随着输入激光脉冲的平均功率从220 mW逐渐增大到300 mW,输出光谱同时向长波和短波方向展宽,光谱中的反斯托克斯线对应的能量逐渐占据主导地位。平均功率达到280 mW时,光谱的展宽范围不再增大,显示出了一种功率饱和效应。在微结构光纤的正常色散区实现了波长从560~960 nm的20 dB展宽谱。(本文来源于《中国激光》期刊2008年07期）
宋振明[8]（2008）在《飞秒激光脉冲在温度控制的惰性气体中传输的理论与实验研究》一文中研究指出高能量周期级飞秒脉冲是指脉冲能量在毫焦、亚毫焦量级,脉冲宽度在一到两个光学周期(800nm对应2.67 fs脉冲)的光脉冲。高能量周期级飞秒脉冲在现在的科学与技术研究领域中发挥着越来越大的作用,比如在原子和分子动力过程中的时间分辨测量、高次谐波和阿秒脉冲产生等等。目前高能量、周期量级光脉冲的获取主要集中于采用充气空心光纤技术和成丝光谱展宽技术。对于充气空心光纤技术,由于自聚焦条件的限制,脉冲的能量大都限制在微焦量级。最近,梯度气压的方法被提出来,以提高输入端耦合的入射脉冲能量,并且获得了成功。然而,梯度气压的方法自身也具有缺点和局限性,例如装置复杂,大量惰性气体的浪费以及流动气体的气流对脉冲稳定性的影响等等。而成丝又由于其在高能量下容易引起多丝,多丝之间的竞争使系统稳定性极大减弱,从而极大影响了高质量脉冲的获得。本文完善了梯度温度控制成丝的概念。利用温度控制(形成梯度温度)来抑制多丝形成,在单丝状态下(对比常温状态显着提高了输入脉冲能量)展宽光谱进而压缩是获得高能量周期级飞秒脉冲的一个有效方案。气体的各种光学性质,如折射率、非线性系数等都是与温度有关的(随温度而变化)。控制温度便能够控制气体的各种光学性质,进而控制与气体相互作用的飞秒脉冲在传播过程中的时域和频域演化进程,以及传播中的各种光学现象,如自聚焦、成丝等。在梯度气压或梯度温度的状态下,输入端有较低的气压或较高的温度,从而具有较低的非线性折射率,由于自聚焦阈值与非线性系数成反比,所以在输入端能够容纳更多能量脉冲的输入。而随着脉冲的传播,由于损耗和色散的原因,脉冲的峰值功率逐渐降低,此时,由于气压的升高或温度的降低,非线性系数逐步增大,弥补了脉冲强度降低带来的非线性作用的减弱,使脉冲的光谱展宽得以随脉冲在介质中的传播不断的进行,从而经过进一步压缩后能够获得较高能量较窄脉宽的脉冲。可以预见,梯度温度的方法对于多丝的形成有明显的抑制作用,在多丝状态下,提高温度,增加自聚焦阈值,便能够有效地抑制多丝,使其保持单丝状态。本文在理论和实验上研究了飞秒脉冲在温度控制下的梯度温度惰性气体中传输的现象、机制和演变进程等等。对于研究温度对飞秒脉冲传输的影响以及高能量周期级脉冲的获得有一定的理论和实验指导意义。从而为高能量周期级飞秒脉冲的获得开辟了一条新的可行而有效的途径。本文完善了将梯度温度用于抑制惰性气体中超短脉冲的多丝形成来获得高能量周期级飞秒脉冲的方法。利用梯度温度进行抑制多丝,在单丝状态下进行光谱展宽能够有效地克服梯度气压过程中气体流动性所带来的缺点。同时能够获得相同量级能量的超短脉冲。建立了理论计算的模型,对梯度温度抑制多丝获得高能量周期级飞秒脉冲进行了理论计算和分析。并且提出了理想梯度温度曲线的概念。在实验上,通过具体实验验证了梯度温度对于成丝的各种性质的控制作用,包括:成丝阈值的提高、多丝的抑制等,验证了各种不同条件对于成丝状态影响和光谱展宽的情况,从而证实了此种方法是获得高能量宽带光谱的一种有效方法,通过进一步压缩有可能获得高能量周期级的飞秒脉冲。本文还对获得高能量周期级飞秒脉冲的一些相关具体问题进行了探讨与研究。(本文来源于《天津大学》期刊2008-05-01）
王润轩,窦春升,岳喜成[9]（2006）在《光子晶体光纤中飞秒激光脉冲传输的研究》一文中研究指出为更精细地描绘飞秒光脉冲在光子晶体光纤中的传输和演化,在用分步傅里叶方法求解广义非线性薛定谔方程的基础上,详细考虑光纤参数随脉冲峰值频移的变化,模拟了飞秒光脉冲在光子晶体光纤中传输和演化的过程。研究发现,光纤色散和强非线性对飞秒脉冲在光子晶体光纤中传输、演化以及超连续谱的展宽有很大影响。(本文来源于《激光技术》期刊2006年05期）
张杰,郝作强,远晓辉,郑志远,张喆[10]（2006）在《超强飞秒激光脉冲在空气中的传输研究》一文中研究指出对超强飞秒激光在空气中传输形成等离子体通道进行了系统研究。空气中长等离子体通道的形成主要是由于光学克尔自聚焦效应,等离子体散焦作用和光束衍射之间达到了动态平衡,使超强飞秒激光脉冲在空气中形成数百米长甚至千米量级长度的等离子体通道。我们发展了通道的四种主要诊断方法:声学诊断、荧光探测、电阻率测量和横截面成像方法,这几种方法各有优势,可以互为补充．研究了通道同时伴随的叁次谐波辐射,叁次谐波具有与基频激光相似的变化规律。从应用角度出发,我们对通道内细丝进行了优化控制,对通道寿命的延长进行了研究,使通道寿命达到了微秒量级。改变激光脉冲的初始啁啾,得到了更远距离处的稳定成丝分布,和最优化的超连续光谱产生,此外,还介绍了激光诱导高压放电的应用研究。(本文来源于《量子电子学报》期刊2006年03期）
飞秒激光脉冲传输论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
微结构光纤是一种包层具有周期性或准周期性结构的特种光纤,由于灵活的结构设计,它具有传统光纤无法比拟的色散、非线性特性。锥形微结构光纤是在微结构光纤的基础上二次处理拉制而成的,其沿轴向渐变的结构会产生一些新的特性。这些特性使其成为研究飞秒激光脉冲与微纳结构光纤相互作用的一种很有效的介质。本论文数值研究了飞秒激光脉冲在锥形微结构光纤中的传输特性,主要内容如下:首先,介绍了课题的研究背景和意义,简单介绍了锥形微结构光纤的拉制方法和数值研究方法。其次,推导了脉冲在光纤中传输的方程—非线性薛定谔方程,分析了分步傅里叶方法求解非线性薛定谔方程的基本思路,并给出了自适应分步傅里叶方法模拟脉冲在锥形微结构光纤中传输的具体步骤。再次,研究了脉冲在锥形微结构光纤中的传输。设计了一种线性锥形微结构光纤和一种凸形锥形微结构光纤,研究了色散和非线性特性,结果表明脉冲在这两种光纤里都实现了高效的压缩,但是在凸形的微结构光纤中的压缩效率高于线性的,并且飞秒激光脉冲在凸形微结构光纤传输过程中实现了多模到单模的转化。同时研究了脉冲峰值功率对凸形微结构光纤脉冲压缩的影响。最后,研究了飞秒脉冲在As_2S_3锥形微结构光纤中超连续谱的产生,实现了在中红外波段的超连续谱,谱宽达到了5500 nm。超连续谱对于光频技术、激光脉冲波形测量、光纤参数测量、光通信方面都有非常重要的应用价值。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
飞秒激光脉冲传输论文参考文献
[1].唐清,杨琳,郭亚晶,欧阳小平,唐顺兴.高功率紫外纳秒激光脉冲的光纤取样传输特性研究[J].中国激光.2013
[2].马文文.锥形微结构光纤中飞秒激光脉冲传输特性研究[D].燕山大学.2010
[3].夏彦文,唐军,孙志红,刘华,彭志涛.红外纳秒激光脉冲在光纤中传输特性研究[J].激光技术.2010
[4].刘桂媛,滕树云,程传福,宋洪胜,刘曼.锥形镀膜光纤探针中飞秒激光脉冲的传输[J].物理学报.2009
[5].杨建军,杨阳,王锐,韩伟.啁啾飞秒激光脉冲在ZK7玻璃中成丝传输的物理特性[J].中国科学(E辑:技术科学).2008
[6].来耀兵.光子晶体光纤中飞秒激光脉冲传输研究[J].光子学报.2008
[7].李曙光,程同蕾,张焕平,侯蓝田.微结构光纤正常色散区飞秒激光脉冲传输光谱展宽的功率饱和效应[J].中国激光.2008
[8].宋振明.飞秒激光脉冲在温度控制的惰性气体中传输的理论与实验研究[D].天津大学.2008
[9].王润轩,窦春升,岳喜成.光子晶体光纤中飞秒激光脉冲传输的研究[J].激光技术.2006
[10].张杰,郝作强,远晓辉,郑志远,张喆.超强飞秒激光脉冲在空气中的传输研究[J].量子电子学报.2006