导读:本文包含了夸克分布论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:W自旋不对称,海夸克自旋分布,同位旋不对称,超子极化
夸克分布论文文献综述
徐庆华,梁作堂[1]（2019）在《质子自旋结构与RHIC上海夸克自旋分布的测量》一文中研究指出对核子内味道分离的夸克自旋分布的研究是核子自旋结构研究的重要前沿课题之一,也是RHIC自旋物理研究的重要核心课题.通过对极化质子-质子反应中W玻色子自旋不对称的测量, RHIC首次对■和■海夸克的自旋分布■和■给出了高精度限制,发现了■在0.05<x<0.25区间内是正向极化的,并显示核子内海夸克自旋结构存在同位旋不对称,即■> ■,首次清楚地揭示出自旋分布的同位旋不对称与非极化时符号相反.同时, RHIC还通过对极化质子-质子反应中■超子极化转移的测量,对反奇异海夸克■的螺旋度分布■以及横向极化度进行了研究.s(本文来源于《中国科学:物理学 力学 天文学》期刊2019年10期）
于思贺,李刚,宋昴[2]（2019）在《退耦近似在重味夸克分布函数标度演化中的应用》一文中研究指出核子中存在非微扰的intrinsic重味夸克FOCK态是量子色动力学的一个严格理论预言,对这个预言的研究是当前重味夸克物理中的一个重要课题.采用退耦近似,忽略intrinsic重味夸克与轻味夸克及胶子的混合贡献,可把异常复杂的重整化群演化方程近似处理为通常的胶子、轻味夸克、extrinsic重味夸克演化方程及intrinsic重味夸克非单态演化方程.详细分析intrinsic粲夸克概率为1%,3.5%情况下退耦近似演化的计算结果,对退耦近似的可信度进行详细分析,给出退耦近似下任意概率粲夸克分布.(本文来源于《安徽大学学报(自然科学版)》期刊2019年01期）
于思贺[3]（2018）在《重味夸克部分子分布函数的研究》一文中研究指出重味夸克的分布提供了核子结构基本的信息,许多重味夸克强子过程都对核子中的重味夸克部分子的分布具有敏感依赖,重味夸克部分子贡献有着举足轻重的作用。对于轻味夸克的分布,一般以某个合适能标的分布作为输入,其它任意能标的分布根据DGLAP方程演化来确定。而对于重味夸克的分布,一般处理是其只是由胶子微扰的辐射产生,其大小完全由DGLAP方程和初始输入的轻味夸克及胶子分布来决定。但是完全微扰的处理重味夸克分布有可能是不充分的,已经有一些实验揭示了可能存在非微扰的intrinsic重味夸克的存在。与此相对应的,人们称完全由DGLAP方程微扰产生的重味夸克称为extrinsic重味夸克。而且理论上也对extrinsic重味夸克进行了一些研究,一些理论模型已经被提出。intrinsic重味夸克部分和extrinsic重味夸克部分的分布具有明显的不同,在比约肯变量x小值区域和x大值区域它们给出了不同的贡献。部分子分布函数的演化由DGLAP演化方程决定,本文中,我们采用退耦近似的方法来对intrinsic和extrinsic重味夸克分布进行演化,给出重味夸克任意能标的分布。本文主要内容如下:一、介绍了深度非弹性散射实验和部分子模型,对DGLAP方程以及其它相关的概念进行了介绍,如劈裂函数等。二、简述了 LHAPDF程序,LHAPDF是求解DGLAP演化方程的程序,是其它许多粒子过程模拟软件的后端。我们简单介绍了 LHpdf和LHgrid两种文件的描述格式。叁、选择BHPS模型作为intrinsic粲夸克的边界条件,我们首先验证了退耦近似的正确性,分别验证了 intrinsic粲夸克概率1%和3.5%时的误差情况。然后对intrinsic重夸克进行了详细研究,给出了任意能标任意概率下的重味夸克分布。同时,对于intrinsic底夸克,我们也进行了类似的研究。(本文来源于《安徽大学》期刊2018-02-01）
芦利鹏[4]（2017）在《大动量交换下螺旋度反转的夸克广义部份子分布函数研究》一文中研究指出对单举过程,可以用费曼部份子分布密度描述强相互作用的非微扰部分,它描述了无限动量体系下夸克、胶子的纵向动量分布。对遍举过程,非微扰效应用形状因子、部份子分布振幅等描述。对其中的一些衍射过程,如深虚康普顿散射和深虚介子产生等过程,可以证明Q2>>-t>>∧QCD2时,散射振幅可以写成硬核与广义部份子分布卷积的因子化形式,其中的非微扰部分由广义部份子分布表示。广义部份子分布是20世纪90年代末才被提出的一种较新的物理量,它可以看作是形状因子与费曼部份子分布函数的混合,通过傅立叶变换可以与部份子纵向动量和横向位置的叁维分布相联系,并与核子自旋分布有关。因此,广义部份子分布提供了关于核子结构的更完整的信息,而深虚康普顿散射和深虚介子产生过程则是实验上研究广义部份子分布的最主要的过程。在大动量交换的极限下,初末态夸克间交换的胶子以大动量胶子为主,可以进行微扰论计算。在本篇论文中,我们对大动量交换极限下的质子螺旋度反转的夸克广义部份子分布Eq(x,ξ,t)做了领头阶的微扰论计算。我们对具有确定螺旋度的核子态按分布振幅的扭度展开,通过轨道角动量实现螺旋度的翻转。夸克在这里可以看作是无质量的旋量粒子。我们用旋量螺旋度振幅法来处理散射振幅中无质量旋量的乘积,并对夸克的横向动量做展开。利用对称性分析,我们减少了需要计算的拓扑图。由这些图的部份子散射振幅我们得到硬核部份。将横向动量积掉,我们将夸克广义部份子分布Eq(x,ξ,t)写为硬核部份与分部振幅的卷积形式。我们的结果在不同极限下分别与广义部份子分布Hq(x,ξ,t)和泡利形状因子F2相联系,我们利用文献中Hq(x,ξ,t)和泡利形状因子F2的研究验证了我们的计算结果。我们的结果可以对唯象上广义部份子分布的模型构造和参数化提供一定的限制,并可以做进一步的数值计算及对相关过程的实验结果进行研究。(本文来源于《南京师范大学》期刊2017-03-01）
陈勋,冯笙琴[5]（2016）在《相对论重离子碰撞夸克胶子等离子体对磁场分布的影响》一文中研究指出首先利用Woods-Saxon分布,计算相对论重离子碰撞磁场空间分布;并在此基础上考虑夸克胶子等离子体(QGP)的响应,假定QGP为理想导体情况下,研究磁场在QGP环境下的分布特征。(本文来源于《黄冈师范学院学报》期刊2016年03期）
谷勤忠,王峥[6]（2012）在《强子对撞机上通过顶夸克自旋不对称性分布研究TC2模型》一文中研究指出在顶色辅助的人工色理论下,在强子对撞机上通过顶夸克-反顶夸克对的产生过程中自旋不对称性的分布研究顶夸克的极化效应,在计算过程中,运用了CTEQ6部分子分布函数和螺旋度投影算符的方法.研究结果表明:在Tevatron上顶夸克的极化效应太小不可探测;参数选取得当,该效应可达20%,在LHC上可以探测到.因此,顶夸克的极化效应提供了一种切实可行的检验顶色辅助的人工色模型的方法.(本文来源于《商丘师范学院学报》期刊2012年09期）
左亚兵,杨宇,何建华[7]（2012）在《重夸克极限下激发态B介子光锥分布振幅的计算》一文中研究指出在重夸克展开的领头阶计算了激发态B介子,包括矢量介子B*(3 S1)、轴矢量介子B1(1 P1、3 P1混合)及标量B介子(3 P0)的光锥分布振幅.利用运动方程以及重夸克对称性的限制,得到了2粒子和3粒子分布振幅的关系.矢量介子B*的分布振幅关系与文献[1]中基态赝标量B介子(1 S1)相同;但对于轴矢量介子B1和标量B介子,给出了新的结果.对这些新的振幅关系进行求解,进一步模型无关的确定了B1和标量B介子夸克-反夸克2粒子分布振幅的表达式.与基态B介子情况类似,最低扭度的分布振幅中也有来自多粒子态的贡献.(本文来源于《辽宁师范大学学报(自然科学版)》期刊2012年02期）
杨宇[8]（2012）在《重夸克极限下激发态B介子光锥分布振幅的相关研究》一文中研究指出基于SU(3)c(?)SU(2)L(?)U(1)Y定域规范对称性建立起来的粒子物理标准模型是目前描述构成物质的基本粒子及其相互作用的标准理论。标准模型自建立以来已经被大量的精确实验所检验,能很好的描述强、弱和电磁叁种基本相互作用。尽管如此,标准模型还存在诸多问题,如自由参数太多、预言的Higgs粒子还没有找到、不同费米子之间质量差别很大、不能将引力纳入进来等。所有这些都表明粒子物理标准模型只是一种更为基本的理论在低能下的近似,在标准模型之外应该有新物理存在。对强子过程进行精确的研究是寻找新物理的重要途径之一。B介子非轻衰变物理内容丰富,是检验粒子物理标准模型、确定标准模型的基本参数及寻找新物理的重要场所。利用重夸克展开及各种因子化方法,人们可以对这类衰变进行系统的计算。在因子化方法中,衰变过程的非微扰效应是由跃迁形状因子和介子的光锥分布振幅来描述的。目前人们已经利用组分夸克模型、求和规则等方法对跃迁形状因子和轻介子光锥分布振幅进行了广泛的研究。而对于重介子光锥分布振幅,人们则研究的比较少。乔从丰等人利用运动方程和重夸克有效理论模型无关的定出了基态B介子(1S0)2粒子夸克-反夸克光锥分布振幅。本文主要是利用这一方法进一步对激发态B介子,包括矢量介子B*(3S1)、轴矢量介子B1(1P1、3P1混合)及标量态B介子(3P0)的光锥分布振幅进行研究。在重夸克展开的领头阶计算了激发态B介子,包括矢量介子B*(3S1)、轴矢量介子B1(1P1、3P1混合)及标量态B介子(3P0)的光锥分布振幅。利用运动方程以及重夸克对称性的限制,得到了2粒子和3粒子分布振幅的严格关系。对于矢量介子B*,分布振幅关系不变；但对于轴矢量介子B1和标量态B介子,给出了新的结果。对这些新的振幅关系进行求解,进一步模型无关的确定了B1和标量态B介子夸克-反夸克分布振幅的表达式。与基态B介子情况类似,最低扭度的分布振幅中也有来自多粒子态的贡献。(本文来源于《辽宁师范大学》期刊2012-05-01）
王海宁[9]（2010）在《组合机制下夸克横动量分布对强子横动量分布的影响》一文中研究指出介绍了夸克组合模型的原理和夸克组合律(QCR)的基本步骤。解释了相对论重离子碰撞RHIC和夸克胶子等离子体QGP的产生,详细描述了夸克组合模型在相对论重离子碰撞中的应用。本文使用了蒙特卡罗方法通过程序实现组合机制下对RHIC反应的模拟,并在拟合实验的基础上重点分析了组合机制下夸克横动量分布对强子横动量分布的影响。本文绘制出重子介子比的动量谱并得出一些有意义的结论 。(本文来源于《井冈山大学学报(自然科学版)》期刊2010年05期）
黄瑞典[10]（2009）在《基于夸克重组合模型的喷注内组分夸克的分布与关联研究》一文中研究指出在高能重离子碰撞中,探讨粒子产生机制的一个很重要的课题。人们从不同角度提出了许多种粒子产生机制来研究末态粒子产生过程。其中较为成功的是弦模型和部分子碎裂模型。但是,这两种模型都有一定的局限性。弦模型只适合于描述低横动量区域的粒子产生过程,部分子碎裂模型只适合描述相对比较高的横动量区域的强子化过程。在中等横动量区域,这两种模型都遇到了困难。它们不能合理的解释RHIC能区下的一些实验现象。近年来,重组合模型的提出加深了人们对描述粒子产生机制的认识。该模型能够适用于整个横动量区域,合理解释其它模型不能解释的许多实验现象。本文所采用的夸克重组合模型是在强子结构的组分夸克模型的框架下,从碎裂函数的场算符形式得到的。在其模型中,作者从第一原理出发,采用与定义真空中单强子碎裂函数类似的方法,用场算符和组分夸克态来定义组分夸克分布函数,导出了在热密介质中单强子碎裂函数。所得到的碎裂函数可以表示成双组分夸克(或叁组分夸克)分布和组分夸克重组合几率的卷积,而组分夸克重组合几率是由强子波函数决定的。这里把硬部分子的碎裂看成两个过程:(1)初始硬部分子演化成组分夸克;(2)组分夸克组合形成末态强子。该文献中还证明了组分夸克分布函数随能标演化满足DGLAP方程。利用DGLAP演化方程可以从已知标度下的夸克分布函数导出任意标度下的分布。该模型结合能量损失,可以得到碎裂函数在热介质中的修正,成功解释一些反常的物理现象并有可能预言在更高能区的一些新现象。理论上,只要给出真空中喷注的组分夸克分布函数,就可以得到介质中的相应分布和末态粒子分布。但是与强子一样,组分夸克分布和强子波函数不能通过pQCD计算得到。组分夸克分布函数不依赖于硬部分子的产生过程,它只依赖于碰撞系统的能量。得到了这些分布,就可以得到不同碰撞系统中的末态粒子分布等信息。本文将试图解决喷注中组分夸克分布这一问题。本文利用大家熟知的PYTHIA事例产生器模拟真空中喷注碎裂过程,得到喷注中组分夸克分布函数。由于该事例产生器能描述简单碰撞系统中各种末态粒子的谱及其关联,它能比较正确地反映了过程中QCD效应,特别是非微扰效应,希望由此给出的组分夸克分布接近于真实的分布。(本文来源于《华中师范大学》期刊2009-05-01）
夸克分布论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
核子中存在非微扰的intrinsic重味夸克FOCK态是量子色动力学的一个严格理论预言,对这个预言的研究是当前重味夸克物理中的一个重要课题.采用退耦近似,忽略intrinsic重味夸克与轻味夸克及胶子的混合贡献,可把异常复杂的重整化群演化方程近似处理为通常的胶子、轻味夸克、extrinsic重味夸克演化方程及intrinsic重味夸克非单态演化方程.详细分析intrinsic粲夸克概率为1%,3.5%情况下退耦近似演化的计算结果,对退耦近似的可信度进行详细分析,给出退耦近似下任意概率粲夸克分布.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
夸克分布论文参考文献
[1].徐庆华,梁作堂.质子自旋结构与RHIC上海夸克自旋分布的测量[J].中国科学:物理学力学天文学.2019
[2].于思贺,李刚,宋昴.退耦近似在重味夸克分布函数标度演化中的应用[J].安徽大学学报(自然科学版).2019
[3].于思贺.重味夸克部分子分布函数的研究[D].安徽大学.2018
[4].芦利鹏.大动量交换下螺旋度反转的夸克广义部份子分布函数研究[D].南京师范大学.2017
[5].陈勋,冯笙琴.相对论重离子碰撞夸克胶子等离子体对磁场分布的影响[J].黄冈师范学院学报.2016
[6].谷勤忠,王峥.强子对撞机上通过顶夸克自旋不对称性分布研究TC2模型[J].商丘师范学院学报.2012
[7].左亚兵,杨宇,何建华.重夸克极限下激发态B介子光锥分布振幅的计算[J].辽宁师范大学学报(自然科学版).2012
[8].杨宇.重夸克极限下激发态B介子光锥分布振幅的相关研究[D].辽宁师范大学.2012
[9].王海宁.组合机制下夸克横动量分布对强子横动量分布的影响[J].井冈山大学学报(自然科学版).2010
[10].黄瑞典.基于夸克重组合模型的喷注内组分夸克的分布与关联研究[D].华中师范大学.2009