导读:本文包含了磁通格子论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:Ⅱ类超导体,相图,关联函数,反向熔化
磁通格子论文文献综述
贺延文,吴文娟,赵志刚,刘楣[1]（2005）在《层状超导体磁通格子固相熔化的温度效应》一文中研究指出发展了层状超导体中 3D磁通线模型,用动力学模拟方法数值研究了磁通格子的有序无序熔化相变.在无序强度温度相图中,发现从有序的布拉格玻璃相到无序的磁通玻璃相之间的固固相变线在中等温度区域有一个突起,与最近实验上得到的“反向熔化”现象一致.这一反向熔化行为起因于磁通之间相互作用的异常温度效应.(本文来源于《东南大学学报(自然科学版)》期刊2005年02期）
贺延文[2]（2005）在《高温超导体磁通格子的动力学性质》一文中研究指出1986年, Bednorz和Müller发现铜氧化物高温超导体,在广泛的固体物理领域,尤其在超导电性方面的研究打开了一个新的篇章。高温超导体是强第Ⅱ类超导体,展示出许多与传统常规超导体相似的电磁特性。但高温超导体具有与传统超导体不同的性质,包括高转变温度,短相干长度和强各向异性。本文基于唯象的Maxwell方程和Langevin磁通运动模型,采用Monte-Carlo数值模拟方法,来研究高温超导体混合态磁通动力学性质。主要的结论如下:(1)通过计算叁维无序钉扎系统中磁通运动的平均速度、微分电阻和Z轴的关联函数,给出了磁通运动随驱动力FL的运动状态。研究结果表明,磁通运动状态随外加驱动力(磁通速度)的增加首先由钉扎相进入塑性流,再由近晶流到运动晶体相。其中,在塑性流中,我们发现磁通克服磁通集体关联形成的钉扎作用和无序钉扎中心作用的两次退钉扎临界点。在磁通格子的有序度研究方面我们发现磁通运动的两个有序因素:磁通速度和磁通密度。随着外加驱动力FL的先增大而后减小,在磁通塑性流和近晶流区域出现滞弛现象。此现象在中等钉扎强度时非常明显。随温度的升高,脱钉相变由一级相变变为连续相变,滞弛现象减小。随着磁通密度Nv的增大,磁通间相互作用力克服钉扎的无序作用,使磁通格子趋向有序,滞弛区域变窄。当Nv大到一定程度时,滞弛现象消失。(2)我们提出了一个与温度呈非单调性变化的磁通互作用力模型,计算高温超导磁通格子的无序钉扎强度Fp0-温度t相图。考虑与温度有关的磁通间互作用力,磁通钉扎作用力以及热噪声力,模拟计算了磁通晶格的Z轴关联函数随温度和钉扎强度的变化曲线,由此得到了有序-无序的相变点和Fp0-t相图。相图中存在磁通格子叁个区域:有序的布拉格玻璃相(BG)、无序的磁通玻璃相(VG)和无序的磁通液体相(VL)。当系统处于低温、弱钉扎强度时,磁通间互作用使磁通格子以有序的BG相存在。当固定钉扎强度时,升高温度至熔化温度时,热涨落效应使磁通格子进入了无序的VL相,发生由有序的BG相到无序的VL相的固-液相变。在固定温度,增加钉扎强度时,无序的集体钉扎效应使磁通格子发生由有序的BG相到无序的VG相的固-固相变。从相图中可以看到低温时BG-VG相变线与温度轴平行,而当系统处于中等温度区域,BG-VG相变线形成了一个突起。我们得到的有序-无序相变分界线的形状验证了最近实验观察到的反向融化行为[Avraham et al. Nature 411, 451 (2001)]。我们认为反向融化形成起因于磁通互作用的温度效应。(本文来源于《东南大学》期刊2005-03-01）
赵志刚[3]（2004）在《高温超导体磁通格子的熔化相变和噪声研究》一文中研究指出铜氧化物超导体是第Ⅱ类超导体,大幅度的提高临界电流密度和深入的理解量子涡旋线所涉及的物理内容已成为当今超导研究的热门课题。 由于高温超导体中显着的层状结构、强烈的热涨落、和多种多样的钉扎机制,使得混合态中磁通涡旋物质的相图非常复杂;同时,由于涡旋物质的动力学行为与高温超导体的电磁输运性质,能量损耗密切相关,使得磁通动力学研究对超导基础理论和实际应用方面都起到决定性的作用。在第Ⅱ类超导体中,磁通以涡旋量子线的形式穿过超导体。由于高温超导体中强烈的热涨落和多种多样的钉扎机制产生了复杂的无序效应,改变了超导体中磁通的结构,影响了超导体的电磁输运性质(临界电流密度,磁化强度等),使得其混合态相图非常复杂。最近实验上 (,411(2001)451)通过在样品上增加交流震动,测量其峰值附近的临界电流密度,得到高温超导体磁场强度—温度()相图。 在相图中磁通格子的有序-无序相变表现了异常的反向熔化行为。同时实验上在和其它高温超导体的相图上也发现了类似的磁通格子有序–无序相变线形状。 从相图上我们可以看出高温超导体有序–无序相变线形状在中等温度区域有一个向上的突起,形成了一个“叁明治”区域。随着温度的降低,磁通格子会从无序的磁通液相凝结进入到有序的布拉格玻璃固相,又重新熔化进入到无序的磁通玻璃相区域。表现出了磁通格子的重新进入无序行为或称为反向熔化行为。目前对高温超导体相图上的反向熔化行为的理论研究尚未见报导。第Ⅱ类超导体在磁场中,磁通线由外加电流作用受到洛仑兹力()。若磁通被钉扎不产生运动,则电阻为零;若磁通以平均速度沿洛仑兹力方向运动,从而产生电阻以及在外加电流方向产生电场()。产生的电场可分为平均分量和噪声(涨落)分量。 后者起因于无规热运动和材料缺陷导致磁通运动的涨落。研究磁通运动的电压噪声可给出磁通运动的微观图像。本文基于唯象的理论和磁通运动模型,采用数值模拟方法,研究高温超导体混合态中磁通运动对相图和运动宽带噪声的影响。我们的工作得到了两个重要结论:<WP=6>我们考虑到高温超导体磁通的穿透深度与温度的关系,提出了一个与温度呈非单调性变化的磁通互作用势模型,并在无序钉扎和热涨落效应的影响下,对随机钉扎磁通系统进行动力学模拟。 通过计算磁通格子的静态结构因子和有限尺寸指数,来研究磁通格子的有序(布拉格玻璃相),无序(磁通玻璃相,磁通液体相)相变。我们得到了高温超导磁通格子的无序钉扎强度—温度相图。 由于在相变点附近增大磁场可等同于增大无序,因此我们模拟得到的相图等同于相图。 从相图上可以发现,随温度的增加,在处于低温的无序磁通玻璃相()和处于高温的无序磁通液体相()之间,有一个凸起的有序布拉格玻璃相()。 该现象与最近实验上观测到的反向熔化行为一致。 用我们提出的与温度呈非单调性变化的磁通互作用势模型能合理的解释此异常的反向熔化行为。我们用有限温度下的分子动力学方法模拟了二维无序钉扎磁通系统的低频宽带电压噪声。我们计算了磁通运动电压噪声谱密度,研究了宽带噪声()随驱动电流,钉扎强度,和温度的变化规律。随钉扎强度的增加而增大,反映了的本性是磁通运动受体钉扎阻碍而产生的内部耗散。随钉扎强度的增加磁通运动受阻碍而产生的内部耗散也增大。随温度的升高而减小,表明热运动部分抵消了体钉扎以及磁通之间相互作用,软化了磁通线格子,促使磁通容易开始运动,使磁通运动宽带噪声减小。 以上结论符合实验结果,并能解释磁通运动的微观图像。(本文来源于《东南大学》期刊2004-03-06）
王进,赵志刚,刘楣,邢定钰[4]（2003）在《磁通格子的有序-无序相变和反向熔化》一文中研究指出考虑了无序钉扎、热涨落和磁通互作用 ,用MonteCarlo分子动力学模拟方法研究二维磁通格子在无序钉扎强度和温度空间的相图 ,以及由布拉格玻璃相到非晶磁通玻璃相和到磁通液体相的有序 无序相变 .为了决定磁通格子的序 ,计算了静态结构因子和磁通格子位形的有限尺寸指数 .计算结果表明 ,Bragg玻璃相在低温的无序磁通玻璃相和高温的磁通液体相之间 ,表现出磁通格子的反向熔化行为 .分析后认为 ,这一反向熔化行为起因于磁通之间互作用的温度效应 .(本文来源于《物理学报》期刊2003年12期）
周世平,瞿海,廖红印[5]（2002）在《高温超导混合配对态与磁通涡旋格子》一文中研究指出建立在对基于Gor’kov方法而导出的微观Ginzburg Landau方程的分析揭示了高温超导体YBa2 Cu3O7配对态对称性和磁通涡旋格子结构 .分析指出 ,存在一个格子转变温度T ,当温度高于T 时 ,超导基态显示dx2 -y2 波对称性特征 ;低于该温度s波沟道幅值成为可观的量级 ;超导基态为混合s-dx2 -y2 态 .对应单分量波函数磁通涡旋格子为叁角的结构 ;而稳定的斜格子反映出混合波特征 .s与d沟道间耦合约束了磁场下dx2 -x2 波对称性自由度 ,而对高温超导反常输运行为如上临界磁场温度曲线上翘现象所负责(本文来源于《物理学报》期刊2002年10期）
颜涌,金新,张贻瞳,姚希贤[6]（1991）在《高T_c超导体中磁通格子熔化的研究进展》一文中研究指出该文介绍了高T_C超导体中磁通线格子熔化问题的实验和理论两方面的研究状况,指出了现有理论所存在的问题以及困难。文章从传统超导体中磁通格子熔化开始,分四个部分介绍了该领域的全部情况:传统超导体的理论;高T_C超导体的实验测量手段和结果;高T_C超导体中理论研究的出发点、方法和结果,现有理论的困难以及所需解决的问题。(本文来源于《低温与超导》期刊1991年02期）
磁通格子论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
1986年, Bednorz和Müller发现铜氧化物高温超导体,在广泛的固体物理领域,尤其在超导电性方面的研究打开了一个新的篇章。高温超导体是强第Ⅱ类超导体,展示出许多与传统常规超导体相似的电磁特性。但高温超导体具有与传统超导体不同的性质,包括高转变温度,短相干长度和强各向异性。本文基于唯象的Maxwell方程和Langevin磁通运动模型,采用Monte-Carlo数值模拟方法,来研究高温超导体混合态磁通动力学性质。主要的结论如下:(1)通过计算叁维无序钉扎系统中磁通运动的平均速度、微分电阻和Z轴的关联函数,给出了磁通运动随驱动力FL的运动状态。研究结果表明,磁通运动状态随外加驱动力(磁通速度)的增加首先由钉扎相进入塑性流,再由近晶流到运动晶体相。其中,在塑性流中,我们发现磁通克服磁通集体关联形成的钉扎作用和无序钉扎中心作用的两次退钉扎临界点。在磁通格子的有序度研究方面我们发现磁通运动的两个有序因素:磁通速度和磁通密度。随着外加驱动力FL的先增大而后减小,在磁通塑性流和近晶流区域出现滞弛现象。此现象在中等钉扎强度时非常明显。随温度的升高,脱钉相变由一级相变变为连续相变,滞弛现象减小。随着磁通密度Nv的增大,磁通间相互作用力克服钉扎的无序作用,使磁通格子趋向有序,滞弛区域变窄。当Nv大到一定程度时,滞弛现象消失。(2)我们提出了一个与温度呈非单调性变化的磁通互作用力模型,计算高温超导磁通格子的无序钉扎强度Fp0-温度t相图。考虑与温度有关的磁通间互作用力,磁通钉扎作用力以及热噪声力,模拟计算了磁通晶格的Z轴关联函数随温度和钉扎强度的变化曲线,由此得到了有序-无序的相变点和Fp0-t相图。相图中存在磁通格子叁个区域:有序的布拉格玻璃相(BG)、无序的磁通玻璃相(VG)和无序的磁通液体相(VL)。当系统处于低温、弱钉扎强度时,磁通间互作用使磁通格子以有序的BG相存在。当固定钉扎强度时,升高温度至熔化温度时,热涨落效应使磁通格子进入了无序的VL相,发生由有序的BG相到无序的VL相的固-液相变。在固定温度,增加钉扎强度时,无序的集体钉扎效应使磁通格子发生由有序的BG相到无序的VG相的固-固相变。从相图中可以看到低温时BG-VG相变线与温度轴平行,而当系统处于中等温度区域,BG-VG相变线形成了一个突起。我们得到的有序-无序相变分界线的形状验证了最近实验观察到的反向融化行为[Avraham et al. Nature 411, 451 (2001)]。我们认为反向融化形成起因于磁通互作用的温度效应。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
磁通格子论文参考文献
[1].贺延文,吴文娟,赵志刚,刘楣.层状超导体磁通格子固相熔化的温度效应[J].东南大学学报(自然科学版).2005
[2].贺延文.高温超导体磁通格子的动力学性质[D].东南大学.2005
[3].赵志刚.高温超导体磁通格子的熔化相变和噪声研究[D].东南大学.2004
[4].王进,赵志刚,刘楣,邢定钰.磁通格子的有序-无序相变和反向熔化[J].物理学报.2003
[5].周世平,瞿海,廖红印.高温超导混合配对态与磁通涡旋格子[J].物理学报.2002
[6].颜涌,金新,张贻瞳,姚希贤.高T_c超导体中磁通格子熔化的研究进展[J].低温与超导.1991