论文摘要
由味改变中性流产生的b夸克稀有辐射衰变，如b→sV（其中V=γ，Z），接着V→q（?），l+l-的衰变，在确定标准模型的参数和寻找新物理的信号中起着重要作用。正因为它的重要性，在过去的三十年中人们对这些衰变进行了广泛的研究。由于GIM机制，在标准模型中没有树图级的味改变中性流过程，理论研究主要是集中于对企鹅图和箱图的计算。Chia等人在幺正规范下计算了（?）sg顶角，并且通过Ward-Takahashi等式对顶角进行重整化，得到有限的、规范独立的基本函数E0（xt）和E′0（xt）。接着Chia等人又在幺正规范下计算了（?）sγ顶角。我们在重复他们的计算后发现他们得到的基本函数D0（xt）和D′0（xt）是有问题的。在我们的文章中，我们把Chia等人的计算推广到（?）γb顶角情形，在幺正规范下进行了计算，并且给出详细的计算过程。我们发现：（a）即使在对b→sγ顶角函数Γμγ（p，k）做了重整化并且利用GIM机制以后，顶角函数中仍然有发散项和μ依赖项。（b）当光子在壳时（对于b→sZ的过程，因为规范粒子Z0质量远大于b夸克质量，所以它不会有在壳情况），这些发散项和μ依赖项不会对D′0（xt）函数产生贡献。（c）而对于光子不在壳时，在幺正规范下得到的D0（xt）函数是发散的，并且含有μ依赖项。但是，如果我们考虑到（?）Zb此时也会产生贡献（基本函数G0（xt）），例如对于b→sl-l+的半轻衰变，同时考虑这两部分的贡献后，我们最终得到有限的并且是规范独立的函数Z0（xt）=G0（xt）+D0（xt）／4。与在Feynman和Rξ规范下的计算结果分别进行比较，我们发现G0（xt）和D0（xt）函数是规范相关的，它们的形式会随着规范选取的不同而发生相应的变化。在幺正规范下G0（xt）和D0（xt）函数出现无穷大是因为在此规范下W±粒子的传播子形式使得其中一个顶角的Feynman图的发散度高于自能图的发散度，而不能完全重整化。这是幺正规范的一个重要特征。