论文摘要
在现在已经发现的六味夸克中,当取重夸克Q = c ,b质量极限（ mQ→∞）时,介子具有明显的自旋-味对称性,这个时候的有效理论称为重夸克有效理论（HQET） ;而当取轻夸克（ q = u , d ,s）质量极限（ mq→0）时,QCD拉格朗日量则会表现出手征对称性,这个时候的有效理论称为手征微扰理论（ChPT）。在QCD的近似对称下我们可以同时采取这两种质量极限建立一个有效理论——重手征理论,用它的有效拉格朗日量用来描述有效介子场以及它们与电磁流、弱流之间的相互作用,其中包括相关的使对称破缺的项。重手征理论中涉及的介子场包括正、负宇称的重介子（Qq ）、轻的赝标量介子以及矢量介子等。自2006年BABAR组宣布新的的cs介子D sJ（2860）的发现以来已经有很多人对其性质进行了研究,但到目前为止它的量子数还没有完全确定下来。本文先分别介绍了重夸克有效理论、手征微扰理论以及在二者基础上写出的重手征理论的拉格朗日量,然后在重手征理论框架下对D sJ（2860）的强衰变过程作了研究,分别将D sJ（2860）作为3?和0+粒子处理,计算了强衰变过程的宽度,发现两种情况下相应的分支比存在较大的差异。这一点也许将来可以用来确定D sJ（2860）介子的量子数。本文同时还对D sJ（2860）的spin-partner和strangeless-partner的性质作了预言。
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摘要ABSTRACT第一章 D 介子简介及粲-奇异家族粒子的cs 解释1.1 D 介子简介sJ （2317） 介子与DsJ （2460） 介子'>1.1.1 DsJ （2317） 介子与DsJ （2460） 介子sJ （2630） 介子'>1.1.2 DsJ （2630） 介子1.2 D 介子分类sJ （2860） 介子和DsJ （2700） 介子'>1.3 DsJ （2860） 介子和DsJ （2700） 介子sJ （2860） 介子'>1.3.1 DsJ （2860） 介子sJ （2700） 介子'>1.3.2 DsJ （2700） 介子1.4 小结第二章 重夸克有效理论（HQET）2.1 场的协变表示2.2 有效拉格朗日量2.3 高阶展开及对称性2.4 HQET 在重味物理中的应用2.5 小结第三章 手征微扰理论（ChPT）3.1 轻介子手征理论3.2 重介子手征拉格朗日量3.3 强相互作用3.4 g 的理论估算3.5 小结s（2860） 介子强衰变的手征计算'>第四章 Ds（2860） 介子强衰变的手征计算s （2860） 介子强衰变的手征计算'>4.1 Ds （2860） 介子强衰变的手征计算s （2860） 作为3-介子'>4.1.1 Ds （2860） 作为3-介子s （2860） 作为0+ 介子'>4.1.2 Ds （2860） 作为0+介子s （2860） 介子partner 的强衰变的手征计算'>4.2 Ds （2860） 介子partner 的强衰变的手征计算s （2860） 介子的spin-partner'>4.2.1 Ds （2860） 介子的spin-partners （2860） 的strangeless-partner'>4.2.2 Ds （2860） 的strangeless-partner4.3 数值结果s （2860） 的衰变道分支比及衰变宽度'>4.3.1 Ds （2860） 的衰变道分支比及衰变宽度s （2860） partner 的衰变宽度'>4.3.2 Ds （2860） partner 的衰变宽度4.4 小结第五章 结论与展望致谢参考文献作者在学期间取得的学术成果附录
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标签：粲介子论文; 手征微扰理论论文; 重夸克有效理论论文;
