导读:本文包含了铁电晶体论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:机器学习,铁电,居里温度,钙钛矿
铁电晶体论文文献综述
杨自欣,高章然,孙晓帆,蔡宏灵,张凤鸣[1]（2019）在《铅基钙钛矿铁电晶体高临界转变温度的机器学习研究》一文中研究指出铁电材料由铁电相转化为顺电相的临界温度被称为居里温度,是铁电材料的一个关键指标.本文使用固溶体组成元素的基本物理性质等特征对不同组分和配比的铅基钙钛矿铁电固溶体进行了统一的描述,采用岭回归、支持向量回归、极端随机森林回归等机器学习方法对铅基钙钛矿铁电固溶体的居里温度进行了学习.使用交叉验证的方法对学习效果进行验证,得到上述机器学习方法对材料居里温度的预测值与实验值之间的平均误差分别为14.4, 14.7, 16.1 K,集成叁种回归方法优化的模型在交叉验证中测得的平均误差为13.9 K.在此基础上对超过20万种铅基钙钛矿的居里温度进行了预测,给出了两种可能具有高居里温度的铁电材料.(本文来源于《物理学报》期刊2019年21期）
于海博[2]（2018）在《稀土掺杂铁电晶体的生长与表征》一文中研究指出Pb(Mg_(1/3)Nb_(2/3))O_3-PbTiO_3(PMN-PT)和Pb(Zn_(1/3)Nb_(2/3))O_3-PbTiO_3(PZN-PT)弛豫铁电晶体因具有优异的电学性能,引起了铁电、压电材料研究者极大的研究兴趣。然而低的叁-四方相变温度,弱的光学性能和低的矫顽场,分别限制了PMN-PT和PZN-PT晶体在高温压电设备,光学器件和大功率压电设备上的应用。本文引入稀土离子Ho~(3+)、Er~(3+)、Eu~(3+)和Yb~(3+)掺杂PMN-PT和PZN-PT晶体,使晶体的叁-四方相变温度、矫顽场和光学性能进一步得到改善,同时研究了晶体的相结构、微观形貌和弛豫特性。首先,采用高温溶液法生长了Ho~(3+)掺PMN-32PT晶体和Ho/Yb、Er/Yb、Eu/Yb共掺PZN-9PT晶体。所生长的PMN-32PT:Ho、PZN-9PT:Ho/Yb、PZN-9PT:Er/Yb和PZN-9PT:Eu/Yb晶体的最大尺寸分别为5 mm×4 mm×3 mm、5 mm×5 mm×3 mm、4 mm×3mm×2 mm和5 mm×4 mm×4 mm。XRD研究结果表明所生长的晶体均为纯的钙钛矿结构,没有第二相的存在,表明稀土离子进入晶体形成了固溶体。SEM研究结果显示晶体的生长方式主要是台阶式生长。电学性能研究发现稀土离子的引入使得晶体的矫顽场得到了明显的提高。PMN-32PT:Ho晶体的E_C相比于纯的PMN-32PT晶体(2.5 kV/cm)被提高4.31 kV/cm。PZN-9PT:Ho/Yb和PZN-9PT:Er/Yb的E_C相比于纯的PZN-9PT晶体(E_C<3.0 kV/cm)分别倍提高到9.26和11.08 kV/cm。PZN-9PT:Eu/Yb晶体的E_C高达12.56 kV/cm。PZN-9PT:Er/Yb的T_(R-T)为380.22 K,明显高于纯的PZN-9PT晶体(T_(R-T)=363 K)。采用居里-外斯定律,修正的居里-外斯定律和洛伦兹公式研究了晶体的弛豫特性。在100 kHz频率下:PMN-32PT:Ho、PZN-9PT:Ho/Yb、PZN-9PT:Er/Yb和PZN-9PT:Eu/Yb晶体的弥散度δ_A分别为40.87、36.48、46.43和43.96 K。研究表明所生长的晶体均具有弥散相变和频率色散特性。稀土离子的引入使晶体具有了上转换和下转换光学性能。PMN-32PT:Ho晶体在465nm波长激光激发下,实现了550 nm波长(绿光)和590~674 nm波长(红光)的下转换发光。在1860~3500 cm~(-1)范围内,晶体的透过率高达60%,同时观测到四个明显的凹谷,分别位于2900,2345,1650,1419 cm~(-1),表明在这些位置出现了强烈的吸收。晶体在650 nm激发下,在400-630 nm范围内,实现了480-520 nm(蓝光和绿光),540-570 nm(绿光)和580-620 nm(黄光和橘色光)的上转换发光。(本文来源于《西安工业大学》期刊2018-05-03）
李晓娟[3]（2018）在《PMN-PT基铁电晶体组分偏析及其结构与性能研究》一文中研究指出准同型相界弛豫铁电单晶(100-x)Pb(Mg1/3Nb2/3)O3-xPbTiO3(PMN-xPT)以其优异的介电、压电和机电耦合性能吸引了众多研究者的关注。相关的基础理论研究主要集中在高电学性能的起源、准同型相界处结构相变以及多元晶体的改性方面。对于晶体组分偏析以及元素分布与结构和性能之间的关系缺少系统的研究和认识。此外,PMN-xPT铁电晶体构成元素多,结构复杂,对其结构相变和高电学性能的认识至今也没有一个统一的结论。本论文以PMN-xPT单晶为研究对象,系统分析了晶体成分偏析对其组织结构和性能的影响规律,主要内容和相关结论如下:采用电子探针成分分析方法研究了[111]方向生长的名义组分为PMN-32PT晶体(001)和(111)切面上[100]、[010]、[011]以及[011]等不同晶向上元素分布与宏观电学性能之间的相互关系。对于(001)切面,沿[100]方向约为6～8 mm范围内,PT含量几乎不变;在[010]方向约为10～12 mm。对于(111)切面,沿径向[011]方向,在测量范围内约14 mm,PT含量几乎不变。发现当PT含量不变时,晶体电学性能的涨幅与Mg元素分布正向相关,而与Nb元素分布负向相关。从Ti元素分布出发,以伪二元PMN-xPT相图为基础,研究了准同型相界附近(30≤x≤5 35)Ti含量对PMN-xPT晶体电学性能和结构相变的影响规律。随Ti含量从x = 30增加到35,室温介电常数先增加后减小,极化的x = 31和未极化的x =33组分介电性能最高(ε～6000),表明准同型相界区域内存在两个结构敏感组分线。室温下PMN-31PT结构主要是MA相,并非Mc;温度诱导未极化PMN-31PT晶体发生R → M → T → C转变;直流电场诱导晶体从R转变为MA,随温度升高MA →Mc → T → C转变。发现沿[001]方向施加一定临界压应力有助于MA向R转变,当压应力为20MPa,MA会向正交O相转变。14 MPa压应力作用下,随温度升高,依次发生R→ →MA→Tr→Mc →T →C转变。采用超低温(5 K-300 K)微区拉曼与介电测量手段,结合分形团簇理论,从元素分布的不均匀性以及它们在微结构中的涨幅为切入点,考察低温环境下弛豫铁电体PMN-33PT的微观结构变化,探索低温极性变化与室温超高电学性能之间的关系。结果发现:PMN-33PT室温超高的电学性能可能来源于晶体中B位阳离子分布的不均匀以及晶格上的元素无序排列导致极性纳米微区(PNRs)的形成,极性纳米微区与声子振动的耦合使得低温微区结构不稳定,从而引起大的极性旋转,导致介电性能急剧增加,而并非单斜M相的贡献。系统研究了铌钪酸铅(Pb(Sc1/2Nb1/2)03,简称PSN)改性的PMN-PT晶体的相结构、畴形貌和畴尺寸与宏观电学性能之间的相互关系。从Sc元素增强晶体B位化学有序度以及自由能角度分析了叁元PSN-PMN-PT晶体比二元PMN-PT具有更高的相变温度(TR-T =121℃)、更大的矫顽场(Ec= 400v/mm)以及更大的弥散相变的原因。研究了不同极化工艺下叁元PSN-PMN-PT晶体畴尺寸效应,发现低电场下电畴越细,压电性能越好;然而高电场下这一规律出现偏差;高温极化工艺样品的畴尺寸和压电性具有更好的电场稳定性,但压电常数的温度稳定性不如普通极化工艺。缺陷的存在势必阻碍畴壁的迁移、影响极性动态演变,进一步影响晶体的宏观电学性能。研究了化学缺陷对(001)取向PSN-PMN-PT单晶和钛酸铋钠陶瓷(NBT)电学性能和载流子输运情况,并对比了它们之间的差异。结果表明:晶体中的载流子类型、电荷输运机制和电学性能规律完全不同于陶瓷。室温下,相比陶瓷,晶体具有更低的漏电流,导电载流子为电子,陶瓷导电载流子为离化的氧空位。在高温范围,晶体表现出大的传导性,导电机制为离子导电。电荷缺陷钉扎晶体电畴的翻转,增加PT晶体的矫顽场,减小介电损耗;同时电荷缺陷和电畴结构之间的耦合作用使得多畴结构比单畴态更加稳定。(本文来源于《陕西师范大学》期刊2018-05-01）
赵晓晖[4]（2017）在《铁电晶体畴壁及非线性界面的非线性光学现象研究》一文中研究指出人工极化的铁电晶体因其可控的光学超晶格结构广泛应用于非线性光学的研究中。人们利用周期或非周期的畴反转结构实现了对非线性谐波的增强与调控。在铁电晶体的研究中发现畴壁作为极化取向不同的畴之间的界面,表现出了与体介质不完全相同的物理性质,例如导电性的增强,介电常数的改变以及光生伏打效应的产生。在非线性过程中,畴壁对非线性极化波具有局域、增强及低维调制的作用,因此可以将其看作特殊的非线性界面。本文从畴壁上产生的非线性效应出发,分析了非线性切伦科夫辐射的性质,检测了畴壁的非线性性质及对称性,并围绕非线性系数跃变的界面的展开了研究。我们根据畴壁对非线性极化波局域响应的特点,利用非线性切伦科夫辐射的手段对铌酸锂晶体畴壁上的非线性系数进行了测量,得到了完整的二阶非线性系数矩阵,分析了畴壁区别于体介质其对称性的变化。这为畴壁的物理性质研究以及畴壁的无损成像提供了新的方法。利用畴壁对非线性极化波的调制作用,我们在类反常色散环境中实现了非线性切伦科夫辐射,并利用特殊的简并非线性切伦科夫辐射对周期排布的畴壁实现了自成像,观察到了增强的非线性Talbot效应。同时,总结了双折射晶体中类反常色散环境的实现,以及在此情况下利用散射辅助、反射辅助实现非共线完全位相匹配的方法。实验表明,具有畴反转结构的铁电晶体中非线性切伦科夫辐射的增强与畴壁有直接的关联。除了本身非线性系数的改变之外,畴壁还代表着非线性系数由正到负跃变的界面。我们利用傍轴耦合波方程分析了非线性系数的跃变对非线性过程产生的影响,提出了利用辅助介质增强晶体表面非线性转换效率的新构型,并在可见光及紫外波段均实现了倍频的增强效应。这为紫外相干光源的获得提供了灵活、可调谐的位相匹配方法。将耦合波方程的分析方法由一维界面推广到二维畴结构,对非线性谐波的传输行为进行了分析。实验上,在周期极化铌酸锂晶体的界面上观察到了多阶非线性切伦科夫辐射,并利用类反常色散环境实现了完全位相匹配,倍频光得到了增强。我们通过耦合波方程对畴壁上的非线性过程进行了分析,发现基频光斜入射时非线性谐波的传输满足非线性斯涅尔定律。将这一结果应用在多层畴壁的堆栈结构上,分析了折射倍频光的相位关系,得到了倍频光相干相长的条件,并在实验上进行了验证。提出了非线性超表面的概念,利用非线性斯涅尔定律对非线性折反射光的方向进行了分析。并在此基础上,对非线性极化波由辐射态到局域态的调制进行了讨论。非线性界面及非线性超表面对非线性极化波的调制作用促进了人们对光的利用和控制。(本文来源于《上海交通大学》期刊2017-05-01）
高敏[5]（2017）在《弛豫铁电晶体结构及其太赫兹传输特性研究》一文中研究指出在太赫兹通信系统实际应用中,寻找一种高性能材料实现对其高效调制是现阶段研究的热点。铁电材料中畴结构的偏转所引起的优异电光性能,能够保证其介电常数在外场诱导下产生显着的变化,进而实现对THz波有效地调制。基于此,本论文致力于新型准同型相界组分的叁元弛豫铁电单晶铌铟镁酸铅-钛酸铅[0.24Pb(In1/2Nb1/2)O3-0.43Pb(Mg1/3Nb2/3)O3-0.33PbTiO3,(0.24PIN-0.43PMN-0.33PT)]的结构性质及其THz波介电调制特性研究。研究内容如下:1.基于铁电材料和THz波的优势特性,对利用铁电单晶来调制THz波的方案及可行性做了系统地探究和分析。在对THz调制技术的研究现状进行分析的基础上,讨论了铁电体的相结构特点并提出了铁电材料的THz波介电响应模型。探讨了0.24PIN-0.43PMN-0.33PT单晶的介电性能随外场变化的特点,为利用该材料在外场作用下研究THz波介电调制性能提供了可行性理论基础。同时对拉曼光谱测试方法做重点介绍,为材料结构研究提供有效的光谱学测试手段。2.利用拉曼散射光谱对材料的相结构以及相转换特征进行了研究。通过对MPB组分0.24PIN-0.43PMN-0.33PT单晶的拉曼光谱进行Gauss拟合,分析其拉曼模式的位置和数量确定室温下该单晶为单斜相结构。其次,以材料的MB单斜相结构为研究对象,分析其在不同电场诱导下的偏振拉曼光谱,结果表明,单晶产生了由MB到MC单斜相结构的相变过程,且MC比MB单斜相结构性能更加稳定。同时,场致相变引起的铁电畴的偏转使材料在THz波段表现出极强的介电特性,进一步为基于材料相变特征研究其在电场下对THz波的调制特性提供了可靠的理论依据。3.利用太赫兹时域光谱技术对材料进行测试,并采用时域有限差分法对不同条件下单晶的介电特性进行了仿真及分析。在室温下测试了单晶的透射型和反射型THz时域光谱,根据已建立的模型及傅里叶变换得到其介电特征谱。利用FDTD分别模拟并探讨了不同厚度及不同电场诱导下材料在0.1-1.0THz范围内的介电常数变化情况及其对太赫兹波调制特性的影响,为寻找研究太赫兹波调制特性的理想材料提供了有价值的参考。(本文来源于《哈尔滨理工大学》期刊2017-03-01）
刘文斌,田甜,徐家跃[6]（2017）在《负热膨胀铁电晶体研究进展》一文中研究指出近些年来,负热膨胀材料已成为材料科学的研究热点之一。本文总结了负热膨胀材料发展历程及负热膨胀机理,重点介绍钙钛矿结构和钨青铜结构铁电晶体的生长和热膨胀特性,探讨了晶体结构、铁电相变及负热膨胀机理的关系,对负热膨胀铁电晶体研究和应用提出了建议。(本文来源于《人工晶体学报》期刊2017年02期）
高俊杰,张豪,谢龙,王刚华,贺红亮[7]（2016）在《高压下钛酸钡铁电晶体畴结构演化及相变动力学的相场模拟研究》一文中研究指出压力对铁电材料微结构及宏观性能的影响包含丰富的物理内涵并具有重要的应用需求。本文建立了高压下铁电畴结构相场模拟方法,并采用该方法系统分析了不同的加载压力、加压速率以及加载方向对钛酸钡铁电晶体相变动力学过程及畴结构演化的影响。结果表明:(1)球对称方式加载下,加压速率会影响相变的实际路径和速率,但是不会改变相变的临界压力,也不影响相变的最终稳态。当温度为-70oC时,5 GPa加载压力下,加压时间(将压力从0提高到最大值的(本文来源于《第十八届中国高压科学学术会议缩编文集》期刊2016-07-25）
楚兴,惠增哲,龙伟,李晓娟,方频阳[8]（2016）在《Er~(3+)掺杂68Pb(Mg_(1/3)Nb_(2/3))O_3-32PbTiO_3弛豫铁电晶体光学性能的研究》一文中研究指出为了改善弛豫铁电单晶的光学性能,实验采用稀土离子掺杂的方式,使用高温溶液法生长了Er~(3+)掺杂68Pb(Mg_(1/3)Nb_(2/3))O_3-32PbTiO_3(PMN-32PT)弛豫铁电晶体,利用红外分光光度计和荧光/磷光/发光分光光度计研究了晶体的光学性能.实验结果表明:Er~(3+)掺杂PMN-32PT晶体在红外波段(3~12μm)的透过率达到66%;在491nm激发光作用下,得到中心波长为530nm和550nm的绿光及650nm红光发光带,晶体具有下转换发光特性;在800nm激发光作用下,产生中心波长为530nm和543nm的绿光发光带,晶体呈现出Er~(3+)离子特有的上转换荧光发射,具有上转换发光特性.(本文来源于《西安工业大学学报》期刊2016年06期）
楚兴[9]（2016）在《PMN基弛豫铁电晶体的生长、结构与性能》一文中研究指出Pb(Mg1/3Nb2/3)O3(PMN)基弛豫铁电晶体具有优异的介电、压电、热释电以及场致应变等性能,在医用成像仪、换能器、超声马达等领域得到了广泛的应用。但是,PMN-xPT晶体较低的矫顽场,在高电场下易被极化,限制了其在大功率器件方面的应用。此外,该类材料作为一种多功能材料,其光学性能方面的不足,影响了该类材料在光电耦合器件领域的应用,比如荧光成像和上转换激光等。基于以上问题,本文制备了PMN基弛豫铁电晶体PMN、PMN-32PT以及Er3+掺PMN-32PT,研究了晶体的生长机制、结构、电学性能以及光学性能,探讨了晶体下转换发光和上转换发光机制。结果表明：采用高温溶液法生长的PMN弛豫铁电晶体具有钙钛矿相结构。晶体表面平整但存在生长台阶,晶体显露面为{100}晶面族,生长最快方向是[111]方向,最慢方向是[100]方向,[110]方向介于二者之间。PMN-32PT熔体在高温熔融状态和晶体生长过程中均具有导电性,其电阻值低于200Ω。PMN-32PT晶体室温下介电常数ε33、介电损耗tanδ、压电常数d33和矫顽场Ec分别是4056、0.023、1072pC/N和5.22kV/cm。采用高温溶液法生长了Er3+掺杂PMN-32PT弛豫铁电晶体,改善了PMN-32PT的光学性能。晶体的室温介电常数ε33、压电常数d33以及矫顽场Ec分别是4300、1210pC/N和6.37kV/cm,矫顽场明显高于PMN-32PT。晶体具有较强的介电弛豫特性,其相变弥散度随着频率的增加而增加,这是因为Er3+的掺杂,改变了晶体内部的极性微区的缘故。晶体的红外透率是68%。晶体在491nm激发光作用下,具有下转换发光特性；在800和980nm激发光作用下,具有上转换发光特性,并且晶体的上转换发光强度随激发光功率的增加而增加。晶体发光机制是双光子作用和合作上转换发光。(本文来源于《西安工业大学》期刊2016-05-27）
赵金,惠增哲,李晓娟,龙伟,方频阳[10]（2016）在《Pb(Sc_(1/2)Nb_(1/2))O_3-Pb(Mg_(1/3)Nb_(2/3))O_3-PbTiO_3-PbZrO_3弛豫铁电晶体的生长及表征》一文中研究指出采用高温溶液法生长了准同型相界(MPB)四元弛豫铁电单晶Pb(Sc_(1/2)Nb_(1/2))O_3-Pb(Mg_(1/3)Nb_(2/3))O_3-PbTiO_3-PbZrO_3,得到较大尺寸且具有规则外形的立方单晶。研究结果表明所生长的晶体为钙钛矿结构,立方晶粒平整的暴露面均为(001)面;晶体以层状方式生长,生长机制为搭桥生长;所生长晶体的矫顽场EC~3.52 k V/cm,叁方四方相变温度Tr-t~104℃,居里温度Tc~149.5℃,压电常数d33~1089 p C/N,剩余极化强度Pr~25.4μC/cm2;随着频率增加,晶体的相变弥散度减小。(本文来源于《人工晶体学报》期刊2016年05期）
铁电晶体论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
Pb(Mg_(1/3)Nb_(2/3))O_3-PbTiO_3(PMN-PT)和Pb(Zn_(1/3)Nb_(2/3))O_3-PbTiO_3(PZN-PT)弛豫铁电晶体因具有优异的电学性能,引起了铁电、压电材料研究者极大的研究兴趣。然而低的叁-四方相变温度,弱的光学性能和低的矫顽场,分别限制了PMN-PT和PZN-PT晶体在高温压电设备,光学器件和大功率压电设备上的应用。本文引入稀土离子Ho~(3+)、Er~(3+)、Eu~(3+)和Yb~(3+)掺杂PMN-PT和PZN-PT晶体,使晶体的叁-四方相变温度、矫顽场和光学性能进一步得到改善,同时研究了晶体的相结构、微观形貌和弛豫特性。首先,采用高温溶液法生长了Ho~(3+)掺PMN-32PT晶体和Ho/Yb、Er/Yb、Eu/Yb共掺PZN-9PT晶体。所生长的PMN-32PT:Ho、PZN-9PT:Ho/Yb、PZN-9PT:Er/Yb和PZN-9PT:Eu/Yb晶体的最大尺寸分别为5 mm×4 mm×3 mm、5 mm×5 mm×3 mm、4 mm×3mm×2 mm和5 mm×4 mm×4 mm。XRD研究结果表明所生长的晶体均为纯的钙钛矿结构,没有第二相的存在,表明稀土离子进入晶体形成了固溶体。SEM研究结果显示晶体的生长方式主要是台阶式生长。电学性能研究发现稀土离子的引入使得晶体的矫顽场得到了明显的提高。PMN-32PT:Ho晶体的E_C相比于纯的PMN-32PT晶体(2.5 kV/cm)被提高4.31 kV/cm。PZN-9PT:Ho/Yb和PZN-9PT:Er/Yb的E_C相比于纯的PZN-9PT晶体(E_C<3.0 kV/cm)分别倍提高到9.26和11.08 kV/cm。PZN-9PT:Eu/Yb晶体的E_C高达12.56 kV/cm。PZN-9PT:Er/Yb的T_(R-T)为380.22 K,明显高于纯的PZN-9PT晶体(T_(R-T)=363 K)。采用居里-外斯定律,修正的居里-外斯定律和洛伦兹公式研究了晶体的弛豫特性。在100 kHz频率下:PMN-32PT:Ho、PZN-9PT:Ho/Yb、PZN-9PT:Er/Yb和PZN-9PT:Eu/Yb晶体的弥散度δ_A分别为40.87、36.48、46.43和43.96 K。研究表明所生长的晶体均具有弥散相变和频率色散特性。稀土离子的引入使晶体具有了上转换和下转换光学性能。PMN-32PT:Ho晶体在465nm波长激光激发下,实现了550 nm波长(绿光)和590~674 nm波长(红光)的下转换发光。在1860~3500 cm~(-1)范围内,晶体的透过率高达60%,同时观测到四个明显的凹谷,分别位于2900,2345,1650,1419 cm~(-1),表明在这些位置出现了强烈的吸收。晶体在650 nm激发下,在400-630 nm范围内,实现了480-520 nm(蓝光和绿光),540-570 nm(绿光)和580-620 nm(黄光和橘色光)的上转换发光。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
铁电晶体论文参考文献
[1].杨自欣,高章然,孙晓帆,蔡宏灵,张凤鸣.铅基钙钛矿铁电晶体高临界转变温度的机器学习研究[J].物理学报.2019
[2].于海博.稀土掺杂铁电晶体的生长与表征[D].西安工业大学.2018
[3].李晓娟.PMN-PT基铁电晶体组分偏析及其结构与性能研究[D].陕西师范大学.2018
[4].赵晓晖.铁电晶体畴壁及非线性界面的非线性光学现象研究[D].上海交通大学.2017
[5].高敏.弛豫铁电晶体结构及其太赫兹传输特性研究[D].哈尔滨理工大学.2017
[6].刘文斌,田甜,徐家跃.负热膨胀铁电晶体研究进展[J].人工晶体学报.2017
[7].高俊杰,张豪,谢龙,王刚华,贺红亮.高压下钛酸钡铁电晶体畴结构演化及相变动力学的相场模拟研究[C].第十八届中国高压科学学术会议缩编文集.2016
[8].楚兴,惠增哲,龙伟,李晓娟,方频阳.Er~(3+)掺杂68Pb(Mg_(1/3)Nb_(2/3))O_3-32PbTiO_3弛豫铁电晶体光学性能的研究[J].西安工业大学学报.2016
[9].楚兴.PMN基弛豫铁电晶体的生长、结构与性能[D].西安工业大学.2016
[10].赵金,惠增哲,李晓娟,龙伟,方频阳.Pb(Sc_(1/2)Nb_(1/2))O_3-Pb(Mg_(1/3)Nb_(2/3))O_3-PbTiO_3-PbZrO_3弛豫铁电晶体的生长及表征[J].人工晶体学报.2016