导读:本文包含了磁结构论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:双面线性永磁结构,涡流制动,理论推导,有限元仿真
磁结构论文文献综述
姜启帆,李玉龙[1]（2019）在《双面线性永磁结构的涡流制动性能研究》一文中研究指出双面线性永磁结构是一种制动效率较高、应用前景较好的永磁涡流制动结构。在前人研究的基础上,对该结构的制动力-速度公式进行了拓展推导,并进行了模拟实验以及有限元仿真来验证其准确性,得到了较为可靠的结果。(本文来源于《微特电机》期刊2019年11期）
曾雪,张军伟,邓霞,张宏,屈可[2]（2019）在《单颗粒链CoFe_2O_4纳米纤维磁结构的电子全息研究及磁化翻转机制》一文中研究指出研究低维尖晶石型铁氧体材料微结构与磁结构之间的构效关系,对于丰富基础磁学理论以及设计新型的磁学电子器件具有重要的指导意义。本文采用静电纺丝法制备了单颗粒链的CoFe_2O_4纳米纤维,利用球差校正透射电镜对其形貌、化学成份、离子占位以及两颗粒之间的界面进行了系统地表征,结果表明纳米纤维具有连续的形貌结构和相对均匀的化学组分分布,基本结构由单个颗粒沿着纤维长轴堆垛生长而成,每个颗粒均是单晶,具有随机的晶体取向。随后利用离轴电子全息术对单根CoFe_2O_4纳米纤维的磁结构进行了观测,得到其零场下的磁化分布图。理论计算和微磁学模拟均表明,制备的单颗粒链CoFe_2O_4纳米纤维磁化翻转方式为一致翻转。(本文来源于《电子显微学报》期刊2019年05期）
代阿芳[3]（2019）在《基于光磁结构的表面增强拉曼光谱技术痕量检测4-ATP分子》一文中研究指出表面增强拉曼散射(SERS)作为一种高灵敏的分子检测技术在分析检测领域具有重要的应用前景。在本研究中,以Au纳米粒子作为等离子体共振基,超顺磁Fe3O4纳米粒子作为磁性基,基于种子生长的液相合成方法,获得了Au负载的Fe3O4@SiO2光磁SERS基底材料。Raman光谱测试表明:该基底材料具有较好的磁响应性,可用于对胺基苯酚(4-ATP)分子的快速富集与高灵敏检测(检测限低至10-6M以下)。(本文来源于《世界有色金属》期刊2019年13期）
瞿玉海[4]（2019）在《Ni-Mn基磁形状记忆合金的磁结构相变调控及热效应研究》一文中研究指出制冷技术已成为当代不可或缺的关键技术。传统的气体压缩式制冷技术通常采用破坏臭氧层的制冷工质(如氢氟氯碳化物),且其制冷效率已达到其极限值。因此,开发环保、高效的新型制冷技术以取代传统的气体压缩式制冷技术的需求变得迫切。基于热效应的固态制冷就是这样的一种技术。其中,基于磁热效应的磁制冷技术和基于弹热效应的弹热制冷技术是固态制冷技术中最具开发潜力的两种新型制冷技术。开发兼具大且可逆的热效应、功能特性循环稳定性高、多铁性强的制冷工质是实现磁(力)-热能量高效转换的有效途径。在各种制冷剂中,Ni-Mn基磁形状记忆合金兼具磁热效应和弹热效应,应用于固态制冷时能够提供多种不同的制冷方式,因而被认为是一种极具潜力的制冷剂。由于文献报道的Ni-Mn基磁形状记忆合金的磁结构相变参数(热滞后△Thys、相转变间隔△Tint、相变时两相磁化强度差△M和相变熵变△SA)结合不合理,它们驱动完全且可逆的磁结构相变所需的最小磁场(μ0Hmin)通常远高于5T。如此高的磁场必须由昂贵的超导磁体来提供,提供高磁场的装置也较复杂。此外,由于一级相变的本质,Ni-Mn基合金制冷温区也较窄。这些缺陷严重阻碍了该类合金的实际应用。因此,寻找有效方法来降低Ni-Mn基磁形状记忆合金的μ0Hmin。和拓宽可逆热效应出现的温度区间从而开发出具有优异热效应的Ni-Mn基制冷材料,对于推广Ni-Mn基磁形状记忆合金的应用具有重要意义。在Ni42-xTixCo9Mn39Sn10合金中,通过Ti取代Ni协同调控磁结构相变参数实现了大且可逆的室温磁热效应。随着x的增加,马氏体相变温度降低,△SA减小,△M增大,△M/△SA显着增大,同时(△Thys+△Tint)稍有增大。上述磁结构相变参数的协同作用导致Ni42-xTixCo9Mn39Sn10合金的μ0Hmin(≈(△Tint+△Thys)/(△M/△SA))随着x的增加先降低后升高,在x=1.0时,μ0Hmin取得最小值。在5T磁场下,Ni41Ti1Co9Mn39Sn10合金获得的可逆磁摘变高达18.7 J kg-1K-1。在同场条件下,该可逆磁熵变值高于文献报道的Ni-Mn基磁热材料。此外,该合金还具有高达～730 MPa压缩强度以及～4.5%的断裂应变。原位高能X射线衍射实验和理论计算结果表明,Ni41Ti1Co9Mn39Sn10合金中相对较窄的热滞后起源于源于奥氏体/马氏体相界面具有良好的几何兼容性。本研究对开发应用于室温磁制冷的高性能磁制冷材料具有重要的指导意义。Ni43Co6Mn40Sn11磁形状记忆合金既具有大且可逆的磁热效应,又具有大且可逆的弹热效应。在5 T磁场下,该合金可获得的最大可逆磁熵变为19.3 J kg-1 K-1。在最大应力为500 MPa的条件下,该合金在303-383 K温度范围内获得了大且可逆的弹热效应,最大可逆绝热温变为7.1 K;在最大应力为350 MPa,加载时的应变速率和卸载时的应变速率均为1.1 × 10-2 s-1的条件下,该合金在380次加载和卸载循环过程中可逆的弹热效应基本保持不变,表现出高循环稳定的弹热效应。多卡效应研究发现,应力辅助的方法不仅可以提高磁热效应的可逆性,还可以大幅拓宽可逆磁热效应出现的温度区间和提高主动式磁制冷机的制冷性能。通过联合可逆磁热效应、可逆弹热效应以及磁场和单轴应力耦合作用下的可逆多卡效应,Ni43Co6Mn40Sn11合金可在257-383 K温度范围内获得大且可逆的热效应。该可逆热效应出现的温度区间远宽于文献报道的Ni-Mn基制冷材料。本研究对开发高性能制冷材料和设计满足实际应用所需求的制冷机具有重要的指导意义。采用同时增大(Tc-TA)(Tc和TA分别为奥氏体相的居里温度和逆马氏体相变峰值温度)和提高奥氏体/马氏体相界面的几何兼容性的合金设计策略打破了△M/△SA(AM和△SA分别为相变时两相的磁化强度差和相变熵变)和(△Tint+AThys)(△Tint和△Thys分别为相转变间隔和热滞后)之间的平衡,从而使得设计出的Ni48.0Co3.0Mn34.8In14.2合金在2 T磁场下和1.5 T磁场下均实现了完全且可逆的磁结构相变。该合金中驱动完全且可逆的磁结构相变所需的最小磁场(μ0Hmin)约为1.5 T。该μ0Hmin值远低于文献报道的Ni-Mn基磁形状记忆合金。Ni48.0Co3.0Mn34.8In14.2合金在2 T磁场下获得的可逆磁熵变高达11.8 J kg-1 K-1,获得的绝热温变高达6.2K。甚至在1.5 T磁场下,该合金仍能获得高达11.0 J kg-1 K-1的可逆磁熵变。我们的发现可能会推动Ni-Mn基磁热材料的实际应用进程。这里所采用的合金设计策略也许可以应用到其它具有磁结构相变的磁性材料中从而开发出在低场下具有大且可逆磁响应效应的磁结构相变材料。通过玻璃包覆法成功制备了具有较大比表面积的Ni48.1Co2.9Mn35.0In14.0变磁形状记忆微丝。与对应块体相比,该微丝中驱动完全且可逆磁结构相变所需要的最小磁场由7.6 T降到了3.8 T。在5 T磁场下,Ni48.1Co2.9Mn35.0In14.0微丝的可逆磁熵变为12.8 J kg-1 K-1。此外,该微丝具有良好的热交换能力并且容易制备,从而使Ni48.1Co2.9Mn35.0In14.0变磁形状记忆微丝在磁制冷领域具有较大的应用潜力。(本文来源于《北京科技大学》期刊2019-06-06）
蒋元广,施周,孙晓东,李艳会[5]（2019）在《电动车用直流无刷电机不同永磁结构对比分析》一文中研究指出为了提升微型纯电动汽车驱动用无刷直流(BLDC)电机的输出转矩并降低其损耗,对不同永磁结构与充磁方式的BLDC电机进行对比分析。首先,通过测量微型试验车辆的基础参数,对BLDC电机进行功率和转速匹配。其次,在控制永磁体用量的基础上分别确定2种永磁结构的具体结构参数,并对2种具有不同充磁方向永磁体结构进行了具体的分析,以选取最为合适的永磁体形状及充磁方式。最后,基于有限元分析方法,对比分析了平行充磁和径向充磁2种结构BLDC电机的基本电磁性能。有限元分析显示前者输出转矩比后者高3%,转矩脉动低28%,损耗低5%,验证了理论分析的有效性。结果表明,在表贴式BLDC电机在永磁体用量一定的条件下采用平行充磁的永磁结构性能更加出色。(本文来源于《电气传动》期刊2019年02期）
程诚,林庆国,张志远[6]（2019）在《超导磁悬浮储能及姿控飞轮的永磁结构仿真》一文中研究指出针对一种微小卫星使用的超导磁悬浮储能及姿控飞轮结构,采用H方法(以磁场强度H作为独立变量)对飞轮的永磁结构转子与超导结构定子进行了耦合磁场分布和悬浮力的仿真分析。通过对比3种尺寸相同但构型不同的永磁结构,确定采用悬浮力最大且敏感元件区域磁场强度最小的Halbach构型作为飞轮转子的永磁结构。通过调整Halbach构型的中心磁体宽度和高度,并保持永磁结构的总体尺寸不变,以悬浮力最大为优化目标,兼顾敏感元件区域的磁场强度,获得了结构最优的Halbach构型永磁结构,计算悬浮力大小约1 084 N。(本文来源于《火箭推进》期刊2019年01期）
王杰,石以诺[7]（2018）在《铁磁材料中拓扑磁结构的力学调控》一文中研究指出由于其新颖的物理特性和在新型功能器件中的应用前景,磁畴壁、磁化涡旋和斯格明子等拓扑磁结构最近引起研究人员的极大关注。实现铁磁材料中拓扑磁结构的调控不仅可以诱导新的功能特性,同时也可能启发新的应用设计概念。应变工程利用铁磁材料的磁弹耦合效应,可以对铁磁材料中拓扑磁结构进行有效调控。本文发展了实空间下的铁磁相场模拟方法,研究了力学载荷对铁磁材料中磁化涡旋和磁性斯格明子两种拓扑磁结构的调控。由于实空间下的相场模型克服了文献中已有模型对周期性边界条件的依赖,可以适用于复杂几何外形和任意边界条件的材料模型,因此能够有效地模拟低维铁磁材料中磁化涡旋和磁性斯格明子等复杂拓扑磁结构在不同外场下的演化。首先,通过相场模型研究了外力作用下具有缺陷的铁磁材料中磁化涡旋的演化及其对铁磁材料断裂性能的影响。其次,通过在相场模型中引入磁化与磁化梯度的非局部交互作用和自旋转移矩效应,发现外加应变不仅可以改变手性磁体磁结构的尺寸和形态,更会引起新型的斯格明子拓扑相变。最后,通过对铁电/铁磁复合材料的相场模拟研究,发现铁电和铁磁复合薄膜中铁电斯格明子引起的界面变形,可以成功地在铁磁层中诱导出磁性斯格明子,从而得到了电控磁性斯格明子的新途径。本文的研究结果表明,基于铁磁材料的磁弹耦合效应,可以采用力学手段对不同形式的拓扑磁结构进行有效的调控,为设计基于拓扑磁结构的新型自旋电子器件提供了一定的理论基础。(本文来源于《2018年全国固体力学学术会议摘要集（下）》期刊2018-11-23）
单立灿,葛亚松,杜爱民[8]（2018）在《火星激波附近低频磁结构观测研究（英文）》一文中研究指出The interactions between supersonic solar wind and Mars plasma environment possess a variety of physical phenomenon.We report here recent MAVEN observations,which display a dynamic and periodic enhanced field strength structure at Martian bow shock.The magnetic field amplitude of the structure has a positive correlation with the plasma density,but(本文来源于《2018年中国地球科学联合学术年会论文集（叁十叁）——专题68：磁层中的等离子体物理过程、专题69：矿物物理与矿物界面过程》期刊2018-10-21）
张虎,邢成芬,龙克文,肖亚宁,陶坤[9]（2018）在《一级磁结构相变材料Mn_(0.6)Fe_(0.4)NiSi_(0.5)Ge_(0.5)和Ni_(50)Mn_(34)Co_2Sn_(14)的磁热效应与磁场的线性相关性》一文中研究指出磁熵变(ΔS_M)与磁场(μ_0H)的相关性已在很多二级相变材料中被研究并报道,但一级相变材料的磁热效应与磁场相关性还少有报道.本文在具有一级磁结构相变的Mn_(0.6)Fe_(0.4)NiSi_(0.5)Ge_(0.5)材料中研究发现△S_M与μ_0H存在线性相关性,并通过麦克斯韦关系式的数值分析详细讨论了这一线性相关性的来源.同时,进一步发现在低磁场时,△S_M近似正比于μ_0H的平方.该线性相关性同样在一级磁结构相变Ni_(50)Mn_(34)Co_2Sn_(14)材料中得到了印证.但由于一级磁弹相变LaFe_(11.7)Si_(1.3)材料相变温度具有更强的磁场依赖性,不具有△S_M的线性相关性,因此,本研究表明,当磁结构相变材料的相变温度具有弱磁场依赖性时,ΔS_M与μ_0H具有线性相关性.进而,在磁场未达到相变饱和磁场以下,利用ΔS_M与μ_0H的线性相关性可以有效推测更高磁场下的△S_M.(本文来源于《物理学报》期刊2018年20期）
路海双,戴佳洪,刘玉申,冯金福,江学范[10]（2018）在《载流子掺杂对钛酸铕(EuTiO_3)电子结构和磁结构的影响研究》一文中研究指出利用第一性原理计算方法,研究了载流子掺杂的EuTiO_3的电子结构和磁结构.研究结果表明电子掺杂会导致EuTiO_3由G类反铁磁体转变为巡游铁磁体。其主要原因是来自费米面附近Ti 3d态的负自旋极化率和O 2p轨道调制驱动的Eu离子磁矩铁磁交换作用的增强;空穴掺杂的EuTiO_3表现出半金属性质,Eu 4f轨道较强的交换劈裂能是其半金属存在的原因.(本文来源于《常熟理工学院学报》期刊2018年05期）
磁结构论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
研究低维尖晶石型铁氧体材料微结构与磁结构之间的构效关系,对于丰富基础磁学理论以及设计新型的磁学电子器件具有重要的指导意义。本文采用静电纺丝法制备了单颗粒链的CoFe_2O_4纳米纤维,利用球差校正透射电镜对其形貌、化学成份、离子占位以及两颗粒之间的界面进行了系统地表征,结果表明纳米纤维具有连续的形貌结构和相对均匀的化学组分分布,基本结构由单个颗粒沿着纤维长轴堆垛生长而成,每个颗粒均是单晶,具有随机的晶体取向。随后利用离轴电子全息术对单根CoFe_2O_4纳米纤维的磁结构进行了观测,得到其零场下的磁化分布图。理论计算和微磁学模拟均表明,制备的单颗粒链CoFe_2O_4纳米纤维磁化翻转方式为一致翻转。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
磁结构论文参考文献
[1].姜启帆,李玉龙.双面线性永磁结构的涡流制动性能研究[J].微特电机.2019
[2].曾雪,张军伟,邓霞,张宏,屈可.单颗粒链CoFe_2O_4纳米纤维磁结构的电子全息研究及磁化翻转机制[J].电子显微学报.2019
[3].代阿芳.基于光磁结构的表面增强拉曼光谱技术痕量检测4-ATP分子[J].世界有色金属.2019
[4].瞿玉海.Ni-Mn基磁形状记忆合金的磁结构相变调控及热效应研究[D].北京科技大学.2019
[5].蒋元广,施周,孙晓东,李艳会.电动车用直流无刷电机不同永磁结构对比分析[J].电气传动.2019
[6].程诚,林庆国,张志远.超导磁悬浮储能及姿控飞轮的永磁结构仿真[J].火箭推进.2019
[7].王杰,石以诺.铁磁材料中拓扑磁结构的力学调控[C].2018年全国固体力学学术会议摘要集（下）.2018
[8].单立灿,葛亚松,杜爱民.火星激波附近低频磁结构观测研究（英文）[C].2018年中国地球科学联合学术年会论文集（叁十叁）——专题68：磁层中的等离子体物理过程、专题69：矿物物理与矿物界面过程.2018
[9].张虎,邢成芬,龙克文,肖亚宁,陶坤.一级磁结构相变材料Mn_(0.6)Fe_(0.4)NiSi_(0.5)Ge_(0.5)和Ni_(50)Mn_(34)Co_2Sn_(14)的磁热效应与磁场的线性相关性[J].物理学报.2018
[10].路海双,戴佳洪,刘玉申,冯金福,江学范.载流子掺杂对钛酸铕(EuTiO_3)电子结构和磁结构的影响研究[J].常熟理工学院学报.2018