导读:本文包含了纳米豆荚论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:碳纳米管,碳纳米豆荚,缺陷,静动力特性
纳米豆荚论文文献综述
王磊,张冉冉,方炜[1]（2019）在《含缺陷碳纳米管及碳纳米豆荚静动力特性模拟研究》一文中研究指出采用分子动力学方法,对含双空位及多空位缺陷碳纳米管进行静动力特性模拟研究.首先讨论了双原子空位缺陷以及多原子空位缺陷对碳纳米管的准静态力学性质的影响,然后讨论了缺陷以及轴向预应力对碳纳米豆荚内C60分子振荡动力学的影响.研究表明,相对于无缺陷碳纳米管,含不同类型双原子空位缺陷碳纳米管的极限应力、极限应变和弹性模量都大幅下降;当碳纳米管缺陷原子较多,缺陷连接在一起形成类似裂纹之后,使得碳纳米管轴向抗压性能大幅降低,裂纹沿周向发展相比于裂纹沿轴向发展,其抗压能力下降得更多,这类似于含裂纹的壳体模型结构抗压性能的下降;缺陷碳纳米豆荚中C60分子的振荡频率受到缺失的碳原子数的影响,单原子空位缺陷使得C60分子的振荡频率增大,但随着空位数的增多, C60分子的振荡频率会逐渐减小;当缺陷碳纳米豆荚存在轴向预应力时, C60分子的振荡不仅受到缺陷影响,同时还受到轴向预应力的影响,这使得C60分子振荡变得更为复杂.(本文来源于《物理学报》期刊2019年16期）
方炜,王磊[2]（2018）在《碳纳米豆荚内C60分子的振荡行为》一文中研究指出近年来C60分子与碳纳米豆荚组成的碳纳米豆荚的高频振荡行为受到了学术界的广泛关注,并有望在振荡器元器件等领域获得潜在应用。本工作基于分子动力学模拟方法,结合碳-碳多体势函数和Lennard Jones对势函数,对碳纳米豆荚中C60分子的振荡行为进行了模拟研究,并分别讨论了碳纳米管长度、直径及轴向预应力对碳纳米豆荚振荡性能的影响。研究结果表明,C60分子受到其与碳管间的长程范德华力及滑动摩擦力的作用,沿碳纳米管轴线方向做周期性往复振荡运动。碳纳米管长度和直径的增加均会导致C60分子振荡频率单调减小,且存在一个振荡发生的临界直径下限值;由于范德华力相互作用的影响,当直径较大时,C60分子将发生偏心振动,振荡轨迹偏离碳管轴线而贴近一侧管壁。轴向预应力对C60分子的振荡行为也有明显影响:随轴向拉伸预应力的增加,C60分子振荡频率单调减小;当轴向预应力为压应力时,C60分子振荡频率的衰减为分段线性模式,在越过临界压应力后急剧下降。这些研究结果将对基于碳纳米豆荚的高频振荡元器件的开发提供有益的指导与参考。(本文来源于《材料导报》期刊2018年10期）
张凯[3]（2016）在《弯折和弯曲型碳纳米豆荚结构中富勒烯聚合机制》一文中研究指出碳纳米豆荚结构是一种类似于豆荚状构型的新型超分子结构,通过富勒烯分子填塞于碳纳米管一维空腔中形成。对该结构进行高温热处理或者电子辐照,将会引起碳管内富勒烯链的逐步聚合,并逐渐形成一个内壁碳纳米管。尽管实验和理论上对碳纳米豆荚结构、聚合机制、相关性质进行了很多研究,但是大部分工作都是关注外管为直型无缺陷碳纳米管的碳纳米豆荚结构及其聚合行为,而对实验中经常出现的外管为弯折型和弯曲型碳纳米管内富勒烯的聚合行为和最终结构鲜有研究。本论文基于经验势能量驱动的动力学蒙特卡罗法,首次在原子尺度对弯折和弯曲构型的碳纳米豆荚结构中的富勒烯受热聚合行为和最终结构进行了模拟计算,考察了在这类特殊构型的外碳管中富勒烯受热聚合的可行性,并将聚合过程和最终产物结构与无缺陷直壁碳纳米管中富勒烯聚合情况比较,分析其异同,具体内容总结如下:(1)外管弯折角度以及连接结处五、七元环缺陷相对位置对富勒烯聚合行为和最终结构有显着影响。总体来说,受外管束缚影响,富勒烯在弯折管中能够受热聚合形成与弯折外管相似的结构,即两边为不同手性的无缺陷碳纳米管,中间有单个五、七元环缺陷组成的连接结。内管缺陷结在小角度弯折外管(18,0)?(17,1)和大角度弯折外管(18,0)?(10,10)情况下能够复制外管连接结处五、七元环缺陷相对位置。但对于中间弯折角度的外管(18,0)?(15,5)来说,由于缺陷结形成能较高,其五、七元环缺陷的相对位置不会复制外管分布,而是在诸多能量因素竞争中重新分布,达到最低能量构型。另外,在弯折角度较小的(18,0)?(17,1)外管中,由于中间连接结引起的腔体变形较小,亦能形成无缺陷的单壁碳管。同时,受有限时间尺度下的动力学机制影响,聚合而成的富勒烯产生具有较多缺陷的无序管状结构的几率较高。(2)在弯曲型碳纳米豆荚结构中,对于曲率较小的外碳管,受热聚合而成的内壁碳纳米管能够复制外碳管平滑弯曲的无缺陷构型。但随着曲率增加,富勒烯聚合成平滑弯曲内管的难度越来越大,出现平滑弯曲内管向弯折内管转变的现象,其转变取决于在不同弯曲曲率外管刚性束缚条件下,内管平滑弯曲构型的曲率能与弯折构型连接结的形成能之间竞争的结果。(3)对多次随机模拟结果中有明确手性的结构统计显示,无论弯折型外管还是弯曲型外管都能在一定程度上改变原来在直管聚合中出现的大手性角度分布的趋势,同时能够对管壁层间距分布进行调节。该结果意味着通过选择不同弯折或弯曲的外管结构,可能改变富勒烯聚合而成的内管结构分布。(本文来源于《江苏大学》期刊2016-04-01）
崔柳,冯妍卉,檀鹏,张欣欣[4]（2015）在《碳纳米豆荚内C_(60)分子振荡行为的模拟》一文中研究指出利用AIREBO势函数、L-J势函数结合分子动力学模拟方法,对碳纳米豆荚中C60分子的振荡行为进行了模拟.分别讨论了环境温度、碳管管壁层数及C60分子填充个数对碳纳米豆荚振荡性能的影响.研究表明,C60分子沿着碳管轴向做阻尼振荡运动.随着温度升高,振荡频率逐渐减小,振幅衰减速度加快.增加碳管管壁层数使C60分子与管壁间的范德瓦耳斯力增大而滑动摩擦力减小,因而有益于形成稳定振荡.由于C60分子间受力随距离变化以及分子间存在碰撞,增加C60分子填充个数并不能观察到稳定振荡.(本文来源于《科学通报》期刊2015年15期）
崔柳,冯妍卉,张欣欣[5]（2014）在《碳纳米豆荚的导热分析》一文中研究指出本文利用AIREBO势函数、L.J势函数和Green-Kubo线性响应理论,结合分子动力学平衡方法模拟了碳纳米豆荚热导率。研究表明,C60分子的运动有益于能量传输,导致碳豆荚热导率高于空碳管。随着温度升高,碳豆荚热导率先减小后增大。随着长度增长,碳豆荚热导率逐渐增大,并趋于稳定收敛;而管径越大,热导率收敛速度越快,收敛长度越小。对于扶手椅型(n,n)碳豆荚,n≥11时,C_(60)分子存在明显径向平移运动。碳豆荚热导率随着管径变大先降低后升高。碳豆荚热导率随C_(60)填充率的增大而升高;但当填充率达到100%,因为此状态下C_(60)分子的轴向平移运动突然消失,导致碳豆荚热导率突降。(本文来源于《工程热物理学报》期刊2014年06期）
高鹭远[6]（2012）在《C_(60)@(n,0)与C_(20)@(n,n)的组装与性质——纳米豆荚的量子化学计算与研究》一文中研究指出采用从头计算法对锯齿豆荚管C60@(n,0)的结构与电子性质进行量子化学计算,结果表明,在由一条松散堆积的富勒烯链填充的纳米管之费米能级附近电子结构可以近似为这两个已发生固定相对位移组成部分电子结构的迭加.把这种固定的能带位移近似扩展到由一条密堆积C60链严格填充的(n,0)纳米管中,在电子性质方面会出现一种从半导体(n=17)到金属(n=18～19)的戏剧性变化.并且有报道C60填充(17,0)半导体纳米管所形成的导带上之精细双峰结构已被观察到.这种理论上最小的纳米豆荚其直径为1.064nm.(本文来源于《沈阳大学学报(自然科学版)》期刊2012年06期）
刘根林,沈海军,陈裕[7]（2011）在《Ne填充对碳纳米豆荚能量传递特征的影响》一文中研究指出采用MM+力场的分子动力学方法,对Ne填充碳纳米豆荚的能量传递特性作了研究,分析了不同填充量Ne分子和不同初始动能C60富勒烯纳米豆荚能量传输率的差异.研究表明:Ne填充降低了碳纳米豆荚的能量传输率,且Ne分子填充得越多,碳纳米豆荚的能量传输率越低;相同Ne填充量情况下,纳米豆荚中C60富勒烯的初始动能越高,碳纳米豆荚的能量传输率越高.(本文来源于《分子科学学报》期刊2011年01期）
沈海军[8]（2007）在《Ar掺杂碳纳米豆荚的压缩与拉伸力学特性》一文中研究指出以C60富勒烯外部、C60富勒烯内部以及C60富勒烯内/外同时掺杂不同数量Ar原子的碳纳米豆荚为研究对象,采用分子动力学方法,模拟了这些碳纳米豆荚的压缩与拉伸过程,讨论了Ar掺杂形式、Ar掺杂量对纳米豆荚压缩与拉伸力学特性的影响。研究表明,Ar掺杂后,碳纳米豆荚的压缩力学特性有所改善,且Ar掺杂量多的压缩力学特性越好;C60富勒烯内部、外部同时掺杂Ar原子的纳米豆荚的承压能力最好,其次是C60富勒烯内部掺杂纳米豆荚,再次是C60富勒烯外部掺杂纳米豆荚;Ar掺杂形式、掺杂量对纳米豆荚的拉伸力学特性无显着影响。(本文来源于《计算力学学报》期刊2007年05期）
林翼,蔡文生,邵学广[9]（2007）在《改进的紧束缚势蒙特卡罗方法及其在碳纳米豆荚中的应用》一文中研究指出提出了改进的紧束缚势蒙特卡罗方法,通过减少计算紧束缚势能的原子数目,大大缩短了模拟计算时间.对平行纳米管联结的模拟测试结果表明,与原方法相比,改进方法的计算效率得到很大提高.将该方法成功地用于对大体系碳纳米豆荚的模拟研究,结果表明,在单壁碳纳米管内部,相对球面上存在空缺的富勒烯在2000K左右的温度下可以相互联结,否则,只有在4500K左右的高温下才能观测到富勒烯之间的联结;富勒烯在管中的相互取向对最终结果影响不大.(本文来源于《高等学校化学学报》期刊2007年09期）
沈海军,史友进[10]（2007）在《碳纳米豆荚拉伸与压缩力学特性的分子动力学研究》一文中研究指出采用Tersoff势与L-J势的分子动力学(MD)方法,模拟了4C60富勒烯链/(10,10)碳管纳米豆荚(nanopeapod)的拉伸与压缩过程,并将其与(10,10)碳纳米管以及4C60富勒烯链的拉伸与压缩力学特性进行了比较。研究结果表明,碳纳米管中置入C60富勒烯链后,其拉伸性能并无明显改善;4C60富勒烯链所能承受的拉伸载荷很小,且无承受压缩载荷的能力;由于4C60富勒烯与(10,10)碳管之间存在Van der Waals作用,纳米豆荚的压缩性能较(10,10)碳管有显着提高。(本文来源于《材料科学与工程学报》期刊2007年03期）
纳米豆荚论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
近年来C60分子与碳纳米豆荚组成的碳纳米豆荚的高频振荡行为受到了学术界的广泛关注,并有望在振荡器元器件等领域获得潜在应用。本工作基于分子动力学模拟方法,结合碳-碳多体势函数和Lennard Jones对势函数,对碳纳米豆荚中C60分子的振荡行为进行了模拟研究,并分别讨论了碳纳米管长度、直径及轴向预应力对碳纳米豆荚振荡性能的影响。研究结果表明,C60分子受到其与碳管间的长程范德华力及滑动摩擦力的作用,沿碳纳米管轴线方向做周期性往复振荡运动。碳纳米管长度和直径的增加均会导致C60分子振荡频率单调减小,且存在一个振荡发生的临界直径下限值;由于范德华力相互作用的影响,当直径较大时,C60分子将发生偏心振动,振荡轨迹偏离碳管轴线而贴近一侧管壁。轴向预应力对C60分子的振荡行为也有明显影响:随轴向拉伸预应力的增加,C60分子振荡频率单调减小;当轴向预应力为压应力时,C60分子振荡频率的衰减为分段线性模式,在越过临界压应力后急剧下降。这些研究结果将对基于碳纳米豆荚的高频振荡元器件的开发提供有益的指导与参考。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
纳米豆荚论文参考文献
[1].王磊,张冉冉,方炜.含缺陷碳纳米管及碳纳米豆荚静动力特性模拟研究[J].物理学报.2019
[2].方炜,王磊.碳纳米豆荚内C60分子的振荡行为[J].材料导报.2018
[3].张凯.弯折和弯曲型碳纳米豆荚结构中富勒烯聚合机制[D].江苏大学.2016
[4].崔柳,冯妍卉,檀鹏,张欣欣.碳纳米豆荚内C_(60)分子振荡行为的模拟[J].科学通报.2015
[5].崔柳,冯妍卉,张欣欣.碳纳米豆荚的导热分析[J].工程热物理学报.2014
[6].高鹭远.C_(60)@(n,0)与C_(20)@(n,n)的组装与性质——纳米豆荚的量子化学计算与研究[J].沈阳大学学报(自然科学版).2012
[7].刘根林,沈海军,陈裕.Ne填充对碳纳米豆荚能量传递特征的影响[J].分子科学学报.2011
[8].沈海军.Ar掺杂碳纳米豆荚的压缩与拉伸力学特性[J].计算力学学报.2007
[9].林翼,蔡文生,邵学广.改进的紧束缚势蒙特卡罗方法及其在碳纳米豆荚中的应用[J].高等学校化学学报.2007
[10].沈海军,史友进.碳纳米豆荚拉伸与压缩力学特性的分子动力学研究[J].材料科学与工程学报.2007