J/ψ→N（？）π过程中衰变中核子极点贡献的研究

论文摘要

利用J/ψ衰变过程研究重子激发态是重子物理研究的一种新的有效的途径。其中J/ψ→N N|（-）M （其中M指介子） 衰变是研究N* 的一个很好的场所。通过分析看到核子极点会对J/ψ→N N|（-）M 衰变的振幅提供贡献。为了研究N*,我们可以将在此过程中将核子极点看作是一个背景贡献,它会和含有N*的过程相干迭加。特别是当M 为π介子这样的轻介子时,核子极点图的贡献会相当的大,不能被忽略。所以为了使对N* 的研究更为准确,本论文重新计算了J/ψ→N N|（-）π衰变过程中核子极点图的贡献。本文在对J/ψ→N N|（-）π衰变中核子极点的贡献的计算中,考虑到中间态核子的离壳效应,分别利用πN 相互作用的赝标（ps） 耦合和赝矢（pv） 耦合计算了在传播子中加进一个虚部时核子极点的贡献,并且进一步考虑了再加入顶角形状因子之后对核子极点贡献的影响。结果表明:当只在传播子中加入虚部时,会在一定程度上压低核子极点贡献。与采用裸传播子相比,衰变宽度的分支比降低了大约45%。但此时核子极点的贡献还是相当大的,不可以忽略。然而,当同时考虑引入顶角形状因子和在传播子中加入虚部时发现分支比继续减小,与只加顶角形状因子时的结果相比,衰变宽度的分支比降低了约30%。通过对比可以知道加入顶角形状因子对分支比的影响要比在传播子中加入虚部的影响明显。这两种处理方法是从不同的角度考虑中间核子的离壳效应,加入顶角形状因子是从强子具有内部结构考虑的,而在传播子中假如虚部则是从中间态核子的自身宽度出发的。且这两种处理方法得到的核子极点的贡献都还是很大,所以在计算J/ψ→N N|（-）M 衰变中核子极点的贡献时这两种因素都要考虑到。

论文目录

• 1 引言
• 2 采用裸传播子且无形状因子时 J/ψ → N N|（-）π 衰变中的核子极点贡献
• 3 传播子中加入虚部但无形状因子时 J/ψ → N N|（-）π 衰变中的核子极点贡献
• 3.1 构造新的传播子
• 3.1.1 新传播子的形式
• 3.1.2 中间态核子（或反核子）的衰变宽度
• 3.2 传播子中加了虚部后核子极点的贡献
• 3.3 小结
• 4 形状因子与传播子中的虚部对J/ψ → N N|（-）π 衰变中的核子极点贡献共同的影响
• 4.1 同时考虑形状因子与传播子中的虚部对核子极点贡献的影响
• 4.2 小结
• 5 总结与展望
• A J/ψ → N N|（-）π 衰变中核子极点图振幅平方的的导导出
• 参考文献