导读:本文包含了均匀大气压放电论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:等离子体,孔径,电场,功率
均匀大气压放电论文文献综述
刘欣妮,梁环宇,齐志华,王翔,季龙飞[1]（2018）在《大气压空气沿面介质阻挡放电均匀性分析》一文中研究指出电极的几何结构是影响大气压空气沿面放电的关键因素.本文采用一种以陶瓷板为介质层,一侧是有铜箔贴纸做高压电极,另一侧是带有圆孔的锡箔贴纸做地电极的电极结构.通过改变地电极圆孔的直径,利用ICCD和示波器检测地电极层圆孔直径的改变对放电特性的影响.再利用COMSOL仿真软件计算改变孔径对地电极层的电场的影响.研究分析表明:在施加相同的电压时,随着地电极孔径的增大,等离子体放电功率随之增加.当放电电压峰峰值为达到17kV时,地电极孔直径为8.0mm的电极具有最大放电功率,其功率为1.05W.此外,放电的均匀性受到孔径大小的影响,随着孔径的增加,地电极孔边缘的电场增加,孔中心电场减弱.(本文来源于《低温物理学报》期刊2018年04期）
刘富成,王晓菲[2]（2018）在《大气压多脉冲介质阻挡均匀放电的数值模拟》一文中研究指出为了进一步明确大气压多脉冲辉光放电的形成机理,采用扩展的一维等离子体流体模型数值研究了大气压多脉冲介质阻挡均匀放电的放电特性.该模型增加了电子能量守恒方程,考虑了电子温度对电子输运系数的影响.结果表明大气压氦气多脉冲放电中的每个电流脉冲都处于汤森放电模式,上一次放电为下一次放电提供了种子电子,导致了后面的击穿电压依次降低,放电电流脉冲依次减小.随着驱动频率的增加,电流脉冲个数减少,但是脉冲电流大小增加.随着驱动电压幅值的增加,不仅电流脉冲个数增加,脉冲大小也增加,模拟结果与实验结果定量吻合.(本文来源于《河北大学学报(自然科学版)》期刊2018年03期）
冉俊霞,马东,罗海云,王新新[3]（2018）在《大气压空气均匀介质阻挡放电的演化及α系数测量》一文中研究指出为实现较大间隙下的大气压空气介质阻挡均匀放电,通过ICCD高速相机研究了大气压空气均匀放电随时间的演化过程,并利用光学方法测量了大气压空气的电子碰撞电离系数(α系数)。ICCD高速时间分辨图像表明,大气压空气中的均匀放电是由汤森放电起始,随着放电的发展逐渐增强,当电流达到峰值时刻,放电也最强,但仍然为汤森放电。利用汤森放电阶段拍摄的纳秒级曝光时间的序列发光图像,对α系数进行了测量,测量了E/p0为29~32 V/(m·Pa)范围的大气压空气中的α系数。测量结果表明,α/p0与E/p0在一定范围内有函数关系,不同研究者在相同约化电场下测量得到的α/p0数值是接近的,至于细微的差别,一是来源于各自测量方法的不同,二是由于空气的附着系数在低E/p0值下十分分散,这也导致α系数的有效值也比较分散。该结果补充了低E/p0下α系数实验数据的空白。(本文来源于《高电压技术》期刊2018年03期）
李雪辰,吴凯玥,贾鹏英,鲍文婷,狄聪[4]（2018）在《介质阻挡放电点燃大气压直流均匀放电的光谱研究》一文中研究指出由于大气压均匀放电等离子体在工业领域具有广泛的应用前景,为了获得大尺寸的大气压均匀等离子体,采用氩气作为工作气体,在大气压空气环境中利用同轴介质阻挡放电点燃了针-板电极间的大气隙(气隙宽度达到5cm)直流均匀放电。研究发现,同轴介质阻挡放电能够有效降低针-板电极间的击穿电压。该均匀放电由等离子体柱、等离子体羽、阴极暗区和阴极辉区组成。其中等离子体柱和阴极辉区都是连续放电。而等离子体羽不同位置的放电是不同时的。事实上,等离子体羽放电是由从阴极向着等离子体柱移动的发光光层(即等离子体子弹)迭加而成。利用电学方法测量了放电的伏安特性曲线,发现其与低气压正常辉光放电类似,均具有负斜率。采集了放电的发射光谱,发现存在N2第二正带系、氩原子和氧原子谱线。通过Boltzmann plot方法对放电等离子体电子激发温度进行了空间分辨测量,发现等离子体柱的电子激发温度比等离子体羽的电子激发温度低。通过分析放电机制,对以上现象进行了定性解释。这些研究结果对大气压均匀放电等离子体源的研制和工业应用具有重要意义。(本文来源于《光谱学与光谱分析》期刊2018年03期）
王子卿,樊楠[5]（2018）在《大气压均匀介质阻挡放电的应用进展》一文中研究指出本文首先对大气压均匀放电的产生方法进行了分析,主要是从放电属性、放电结构、放电激励源等方面进行分类与归纳,并从激励电源因素、电极结构与电介质因素以及其它外部因素叁个方面对大气压均匀介质阻挡放电的研究现状进行了综述。最后,详细分析和探讨了在诊断技术、反应器参数优化、功率密度问题以及其它等方面存在的问题与难点。(本文来源于《科技视界》期刊2018年07期）
汪岩[6]（2017）在《直流与锯齿波激励的均匀大气压放电数值模拟》一文中研究指出近年来,低温等离子体在工业领域上的应用日益显着,因此通过气体放电在大气压下产生均匀的低温等离子体已经成为气体放电和等离子体领域的研究热点之一。其中,直流放电是产生低温等离子体的一种最简单的方式,而由绝缘介质插入放电空间产生的介质阻挡放电,被认为是一种产生等离子体的传统方法,在工业中被广泛应用。因此,本文利用数值模拟的方法对直流激励和锯齿波激励下的大气压均匀放电进行了研究。本文主要是采用一维流体模型的方法,通过解电子、离子的输运方程,动量方程和电流平衡方程,得到了放电电流、放电电压的波形,以及电子密度、离子密度和电场的空间分布。分别研究了直流激励和锯齿波激励下均匀放电的放电特性和放电模式的转换。通过模拟得到的主要结论有:(1)对于直流放电,当外加电压加在电极两端后,气体间隙开始放电,当加压一段时间后,放电电流逐渐平稳,放电达到稳定状态。研究结果表明随着气体间隙宽度的增大,放电到达稳定状态的时间变长,放电电流的稳态值减小。通过比较不同时刻的电子密度、离子密度和电场的空间分布,发现在直流放电过程中放电由开始的汤森放电模式转换到辉光放电模式。改变不同气体间隙宽度、限流电阻和二次电子发射系数的值,得到不同参数下的IV-特性曲线。发现小气体间隙(2mm)下放电的IV-曲线斜率为负,即该情况下放电为正常辉光放电模式,而大间隙(4mm和10mm)下放电的IV-曲线斜率为正,即为反常辉光放电模式。而对于不同的限流电阻,小电阻的情况下(100k?)放电为反常辉光放电,而对于较大电阻(200k?和300k?)放电为正常辉光放电模式。但是,改变二次电子发射系数的值,发现在放电过程中IV-曲线斜率均为正,即二次电子发射系数值的变化未影响放电模式的改变。(2)锯齿波激励下数值模拟结果表明,在频率较低时放电为阶梯放电,并且随着频率的增加,平台的宽度逐渐减小。当频率增加到一定值,在放电平台上会出现几个小脉冲迭加的情况。继续增大频率,会得到每半个外加电压周期有两个放电脉冲和一个放电脉冲的情况。通过模拟阶梯放电、脉冲放电所对应的不同时刻下电子密度、离子密度和电场的空间分布可知,阶梯放电属于汤森放电模式,而脉冲放电为辉光放电模式,即随着频率的增加放电同样存在放电模式的转换。而且通过分别分析阶梯放电和脉冲放电的V-I曲线再次证实了这个结论。(本文来源于《华北电力大学》期刊2017-03-01）
毛志国,朱强,李森,刘忠伟,陈强[7]（2015）在《大气压氦气射频介质阻挡辉光放电的均匀性研究》一文中研究指出为了研究大气压射频介质阻挡辉光放电的时空特性,采用一个表面覆盖有石英介质的铜电极和一个自制水电极的放电系统,在氦气中获得了大面积和较大电极间距下的辉光放电。对ICCD高速相机拍摄的径向放电图像和轴向放电图像分析揭示了射频介质阻挡辉光放电不仅具有较好的径向均匀性,而且具有很好的轴向均匀性,并不存在沿径向的发展。这是不同于中频介质阻挡辉光放电的一个显着特征。此外,注意到射频介质阻挡辉光放电在径向和轴向上的发展均与射频周期有很强的关联性。分析认为这是由于空间电荷在射频介质阻挡辉光放电的形成和发展中发挥主导作用。因此,可以认为射频介质阻挡辉光放电所具备非常好的径向和轴向均匀性,与中频介质阻挡辉光放电相比,可能会更有利于工业生产中进行均匀薄膜沉积和对薄膜表面改性处理等。(本文来源于《真空科学与技术学报》期刊2015年06期）
李森,陈辰[8]（2015）在《大气压射频均匀辉光放电的条件》一文中研究指出大气压放电应用在很多领域时,其放电的均匀性显得十分重要。本文通过实验得出影响大气压射频放电的均匀性的条件。实验中研究的影响因素有介质阻挡、放电电压、放电气体组成以及放电间隙。实验采用单反照相机以及ICCD照相机对放电进行拍照,观察不同参数放电下的放电模式。通过放电现象发现对维持大面积均匀辉光放电影响最大的因素是采用介质阻挡和放电气体的组成,影响较小的是放电电压。放电间隙在可维持放电的间隙范围内对放电模式影响很小。实验得出,改变这些条件会使均匀辉光放电中出现放电丝,或完全转变为丝状放电甚至熄灭。(本文来源于《真空科学与技术学报》期刊2015年02期）
李雪辰,狄聪,贾鹏英,尹增谦[9]（2014）在《空心针-板电极中较大体积的大气压均匀放电》一文中研究指出利用空心针-板电极装置,在大气压空气中产生了直流激励的均匀氩气等离子体羽.电学和光学测量结果表明,虽然采用直流电源驱动,但放电为周期性的脉冲.每个脉冲对应一个等离子体子弹从空心针向着阴极的传播过程.对放电特性随放电电压、电极间距和氩气流量的变化关系进行了研究.发现放电频率随电压的升高而增大,随距离和氩气流量的减小而增大.以直流空心针-板电极作为放电单元构成阵列,得到了较大体积的大气压均匀放电.(本文来源于《中国科学:物理学 力学 天文学》期刊2014年09期）
刘富成,王晓菲[10]（2014）在《大气压氩气介质阻挡均匀放电的数值模拟》一文中研究指出通过建立一个自洽的一维等离子体流体模型,数值模拟了大气压下氩气介质阻挡均匀放电的放电过程,得到了各种等离子体参量在放电过程中的时空分布,研究了驱动频率对放电特性以及放电模式的影响.计算结果表明:随着驱动频率的增加,放电电流密度以及空间电荷密度不断增加,气隙电压在放电前后的变化量也随之增大,均匀放电模式从典型的大气压汤森放电(APTD)模式逐渐过渡到大气压辉光放电(APGD)模式.驱动电压的增长率以及空间剩余电荷是造成放电模式转变的主要因素.(本文来源于《河北大学学报(自然科学版)》期刊2014年04期）
均匀大气压放电论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
为了进一步明确大气压多脉冲辉光放电的形成机理,采用扩展的一维等离子体流体模型数值研究了大气压多脉冲介质阻挡均匀放电的放电特性.该模型增加了电子能量守恒方程,考虑了电子温度对电子输运系数的影响.结果表明大气压氦气多脉冲放电中的每个电流脉冲都处于汤森放电模式,上一次放电为下一次放电提供了种子电子,导致了后面的击穿电压依次降低,放电电流脉冲依次减小.随着驱动频率的增加,电流脉冲个数减少,但是脉冲电流大小增加.随着驱动电压幅值的增加,不仅电流脉冲个数增加,脉冲大小也增加,模拟结果与实验结果定量吻合.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
均匀大气压放电论文参考文献
[1].刘欣妮,梁环宇,齐志华,王翔,季龙飞.大气压空气沿面介质阻挡放电均匀性分析[J].低温物理学报.2018
[2].刘富成,王晓菲.大气压多脉冲介质阻挡均匀放电的数值模拟[J].河北大学学报(自然科学版).2018
[3].冉俊霞,马东,罗海云,王新新.大气压空气均匀介质阻挡放电的演化及α系数测量[J].高电压技术.2018
[4].李雪辰,吴凯玥,贾鹏英,鲍文婷,狄聪.介质阻挡放电点燃大气压直流均匀放电的光谱研究[J].光谱学与光谱分析.2018
[5].王子卿,樊楠.大气压均匀介质阻挡放电的应用进展[J].科技视界.2018
[6].汪岩.直流与锯齿波激励的均匀大气压放电数值模拟[D].华北电力大学.2017
[7].毛志国,朱强,李森,刘忠伟,陈强.大气压氦气射频介质阻挡辉光放电的均匀性研究[J].真空科学与技术学报.2015
[8].李森,陈辰.大气压射频均匀辉光放电的条件[J].真空科学与技术学报.2015
[9].李雪辰,狄聪,贾鹏英,尹增谦.空心针-板电极中较大体积的大气压均匀放电[J].中国科学:物理学力学天文学.2014
[10].刘富成,王晓菲.大气压氩气介质阻挡均匀放电的数值模拟[J].河北大学学报(自然科学版).2014